超連續介質激光器可以作為(wei) 一種經濟、靈活的可調諧激發激光器，用於(yu) 400 ~ 1000 nm範圍內(nei) 的共振拉曼光譜測量。它結合了超連續介質激光器、透射光柵和可調諧濾光片。將寬頻帶通濾波器與(yu) 透射光柵相結合，可獲得亞(ya) 納米帶寬的可調激發光。可調諧帶通濾波器可以有效地去除相對於(yu) 固定波數以下的雜散光。
可調諧激光光源的拉曼光譜方案
拉曼係統常常利用濾光片將激光束反射到顯微物鏡中，阻斷瑞利散射，並將拉曼信號傳(chuan) 輸到光譜儀(yi) 中，長通濾光片是測量斯托克斯分量的常用濾光片。但是隨著入射角度的增大，邊緣截止波長會(hui) 出現藍移，且隨著入射角的增加，s和p偏振的邊緣移動量不一致，使得他們(men) 不適合於(yu) 共振拉曼譜測量。如下圖1a所示，入射角增大到30°時邊緣藍移約20 nm，且s偏振和p偏振表現出了7 nm的分裂，說明不適用於(yu) 可調諧激發。圖1b所示的TLP濾光片可在0-60°範圍內(nei) 偏轉並不降低邊緣陡度，且在全量程範圍內(nei) 提供OD>6的光密度和90%以上的傳(chuan) 輸，可調諧波長可覆蓋400-1100 nm，很適合於(yu) 可調諧激光光源拉曼測試。
圖1
如下圖2a所示，一個(ge) 超連續激光光源（400-2400 nm）經超冷濾光片（1100 nm以上）或寬帶帶通濾光片過濾。然後經透射式光柵分光，並經狹縫濾出所需要的單色光，其作為(wei) 激發光。光譜儀(yi) 前的TLP濾光片通過選擇角度得到拉曼信號。通過測試矽片的拉曼譜如圖2b，透射光柵對來自超連續譜激光器的寬激光源具有良好的色散，上述瑞利線可以縮小到15波數。但是在光譜區域仍然存在較強的雜散光，其強度是瑞利線的100倍，掩蓋了矽的拉曼信號。這些雜散光來自於(yu) 激發光源，所以需要進一步淨化單色激發。
圖2
常見的帶通隨著入射角的增大也會(hui) 出現失真和偏振分裂現象，類似於(yu) 上述長通（圖1a），而圖3a所示的兩(liang) 個(ge) 不同角度下的TBP濾光片，其在60°範圍內(nei) 具有陡峭的邊緣極化不敏感性，可根據需要調整角度。圖3b則是兩(liang) 片TBP濾光片經過精細調整入射角後的透射譜，可窄至1 nm，是可調諧激光源的優(you) 質選擇。圖中灰色虛線則是長通TLP的邊緣截止線。
圖3
下圖4a所示中在光柵濾光後加入上述兩(liang) 片TBP濾光片即可得到幹淨的矽拉曼譜，如圖4b所示。與(yu) 截止線在200波數的TLP濾光片搭配後，可測到低至200波數的拉曼譜，且雜散光得到很好的抑製，矽信號的強度是瑞利信號的1/50。
圖4
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