中文：光增益；英文：optical gain

联器件作为激光增益介质。波导切面的一个或两个都有一层抗反射涂层，以克服解化面的光腔作用。然后将反射镜布置在QC装置外部的结构中，以创建光腔。如果在外腔中包含频率选择元件，就可以将激光发射减少到单一波长，甚至可以调整辐射。例如，衍射光栅已经被用来创建可调谐激光器，它可以调谐超过15%的中心波长扩展调谐Extended tuning laser利用单片集成元件来扩展量子级联激光器的调谐范围已有多种方法。集成加热器可以在固定的工作温度下将调谐范围扩展到中央波长的0.7%，上层结构光栅通过游标效应可以将调谐范围扩展到中央波长的4%，而标准DFB器件的调谐范围<0.1%。国产成人在线观看免费网站中红外量子级联激光器已 ...

FB实验的激光增益区域在室温下的电致发光全半宽(FWHM)为400 cm−1。在增益峰中心附近仅探测到约120 cm−1。然而，证明一个远离增益峰值的单模激光器是比较困难的，因为我们必须为腔超模(远离增益峰值)提供足够的增益，同时抑制自然的法布里-珀罗(FP)振荡(在增益峰值)。随着抗反射(AR)涂层的国产成人在线观看免费网站(两个方面均为10%)，SGDFB技术允许离散激光在单个晶片上发射超过宽光谱范围的激光。为了补偿这种减少的反馈，每个采样周期的光栅周期数增加到60。为了确定该设计的全光谱范围，图6(b)中显示了光栅周期为695、753和825 nm的Ng = 60激光器的额外测试。脉冲阈值电流范围从增益峰值 ...

6]，分割激光增益带宽[17]，或利用环形腔的双向运行[9,11]。zui近，在高功率锁模薄片激光器结构中也研究了涉及独立腔端镜的空间分离模概念[18,19]。然而，在这些新的实现中，并不是所有的内腔组件都是共享的以便降低常规噪声抑制。在这篇文章中，我们提出了一种激光腔多路复用的新方法，通过在表面插入一个具有两个独立角度的单片器件，例如双棱镜，使空间分离模式存在。因此，通过在适当的位置安装双棱镜，可以将对单光频梳操作z优的空腔适应为双光频梳空腔。利用这种方法，在80 MHz重复频率，在脉冲小于140fs的情况下，我们从单个固体激光器腔中获得了2.4 W的平均功率。两个光频梳的重复频率差可在[- ...

大过程产生的光增益。与激光器类似，它也具有泵浦功率阈值，低于该值时，输出功率很小（只有一部分参量荧光）。图1.光参量振荡器示意图OPO一个很大的优势在于其信号光和闲散光可以在很大范围内变化，二者之间的关系由相位匹配条件决定。因此可以得到普通激光器很难或者不能产生的波长（例如，中红外，远红外或者太赫兹光谱区域），并且也可以实现很大范围的波长调谐（通常通过改变相位匹配条件）。因此OPO特别适用于激光光谱学。光参量振荡器一个限制条件是它需要具有很高光强和空间相干性的泵浦源。因此，通常需要采用一个激光器来泵浦OPO，由于不能直接采用激光二极管，该系统变得相对较复杂，包好一个激光二极管，一个二极管泵浦的 ...

激光波数与激光增益光谱的峰值波数进行比较，我们从阈值以下和阈值以上与激光脊方向正交的方向测量了EL。从这种激光器测量到的高于阈值的典型EL如图4的插图所示。狭窄的发射峰是由激光腔内缺陷散射激发的。为了得到EL峰，将激光发射峰去除，其余数据用多个洛伦兹量拟合。增益谱的峰值波数由拟合曲线的峰值决定。图4比较了用上述方法得到的典型激光器的增益谱峰和激光波数随注入电流的变化情况。可以看到它们显示出几乎相同的波数和调谐行为。图4从激光光谱的调谐行为可以得出结论，这种设计比传统的反交叉对角线设计具有更早的恢复可调谐性如前所述，原因在于两步注入方案。激光仍能在阈值，如图5a_x0005_，表明由于受激发射， ...

模拟了它对激光增益的重要性。我们的理论计算表明，界面粗糙度引起的共振隧道失谐实际上比以前用作电子传输和增益限制因素的辐射跃迁展宽的影响要大得多。在传统设计的耦合强度下，实现的增益比Max可实现值低2到3倍，传输速度也减慢了2到3倍。提高增益和输运的一种方法是显著提高注入器地面能级与上激光能级之间的耦合强度。在这里，我们报告了这种设计策略的第1个实验实现，并演示了大大改进的qcl，低温下的WPE。我们的新QCL设计如图1所示，使用计算出的z佳耦合强度为10 meV，与传统设计（2-4 meV）相比要强得多。这是通过在注入器和活性区域之间采用更薄的注入屏障（10 Å，而传统设计为30-40 Å）来 ...