高功率半導體(ti) 激光器的合束技術1，空間合束空間合束是利用反射鏡將不同的芯片發出來的光束，合並到同一個(ge) 方向和相近的位置輸出的光束。空間合束後，僅(jin) 僅(jin) 改變的是光束的排列，每個(ge) 合束的單元不會(hui) 相互影響。圖1-1 空間合束原理示意圖合束過程中需要把激光器如圖1-1位置放置，其中光束1不需要經過反射鏡反射，可以直接傳(chuan) 輸到耦合透鏡上，而光束2和光束3則需要分別經過M2和M3進行90度的反射，以相同的方向傳(chuan) 輸到耦合透鏡上，這樣光束2和光束3就可以和光束1在慢軸方向上疊加後耦合進光纖。可以看出空間合束本身並不改變單個(ge) 光斑的光束質量，但是把所有的光束合成同一個(ge) 光束時，可以看出來，快軸方向的光束質量沒有變化，而慢軸方向 ...
MOGLabs外腔半導體(ti) 激光器PDH穩頻技術在高分辨率光譜、基本物理常數測量、冷原子係統和光學頻率標準等研究領域，激光線的窄線寬以及頻率穩定性是十分主要的參數，有著重要的国产成人在线观看免费网站。特別是對於(yu) 半導體(ti) 激光器，本身輸出激光線寬較大，需要通過各種技術來獲得穩定頻率以及壓窄線寬，而Pound-Drever-Hall (PDH) 技術是目前最有效的激光到F-P腔的頻率鎖定技術之一。將F-P腔的共振頻率作為(wei) 參考，激光通過EOM或AOM進行調製後，利用F-P腔的共振特性和光外差光譜檢測技術，得到具有良好鑒頻特性的色散型譜線，生成尖銳的誤差信號（圖1），量化了實際頻率離參考點的距離。通過控製器所提供的伺服係統，接收 ...
外部分發射的半導體(ti) 激光器，1994年由貝爾實驗室的Jerome Faist、Federico Capasso、Deborah Sivco、Carlo Sirtori、Albert Hutchinson和Alfred Cho首次演示。與(yu) 通過材料帶隙的電子-空穴對重組而發射電磁輻射的典型帶間半導體(ti) 激光器不同，QCLs是單極的，激光發射是通過在半導體(ti) 多量子阱異質結構的重複堆棧中使用子帶間躍遷實現的。這個(ge) 想法是由R.F. Kazarinov和R.A. Suris在1971年的論文“用超晶格在半導體(ti) 中放大電磁波的可能性”中提出的。在塊狀半導體(ti) 晶體(ti) 中，電子可能占據兩(liang) 個(ge) 連續能帶中的一個(ge) ——價(jia) 帶，其中大量填充 ...
激光源。作為(wei) 半導體(ti) 激光器，量子級聯激光器(QCL)是一種能帶工程器件，其電磁輻射是通過超晶格量子阱[1]內(nei) 能級間的子帶間躍遷來實現的。自1994年首次實驗演示以來，QCL技術得到了巨大的發展。這些性能水平是結構設計、材料質量和製造技術不斷改進的結果[3-5]。目前，它正在成為(wei) 中紅外(中紅外)和太赫茲(zi) (太赫茲(zi) )頻率範圍內(nei) 的激光源，並在氣體(ti) 傳(chuan) 感、環境監測、醫療診斷、安全和國防[6]中有許多国产成人在线观看免费网站。西北大學量子器件中心(CQD)的目標是推進光電技術，從(cong) 紫外到太赫茲(zi) 光譜區域。這包括基於(yu) III-V半導體(ti) 的許多不同技術的發展[7,8]。自1997年以來，CQD在量子級聯激光器QCL的發展上投入了相當大的努力 ...
”效應大功率半導體(ti) 激光器列陣的“Smile”效應是由封裝過程所引入，在列陣工作時所顯現出來的發光彎曲現象，具體(ti) 表現為(wei) 列陣各個(ge) 發光單元的光斑不在一條直線上。因為(wei) 大功率半導體(ti) 激光器列陣為(wei) 一維線陣結構，由十幾個(ge) 至幾十個(ge) 半導體(ti) 激光發光單元(Single emitter)在慢軸方向上橫向排列而成。半導體(ti) 激光發光單元作為(wei) 基本的半導體(ti) 激光器結構，其快軸方向尺寸約為(wei) 1µm，光束輸出為(wei) 基模高斯光束；慢軸方向尺寸為(wei) 50µm 至 200µm，輸出為(wei) 厄米高斯光束。由於(yu) 快慢軸的尺寸大小以及出光的不對稱性，使測試 LDA 的“Smile”效應變得尤為(wei) 複雜，目前常用的測試方法有 CCD 成像測量法，近場掃描光學顯微鏡測 ...
MOGLabs注入鎖定放大係統簡介注入鎖定是一種主要国产成人在线观看免费网站於(yu) 連續單頻激光源的技術，兼顧高輸出功率以及極低的強度噪聲與(yu) 相位噪聲。通常來說高功率激光器要實現低噪聲性能以及單頻輸出有困難，因為(wei) 這些激光器往往很容易受到機械振動的影響，不能使用非常低噪聲的泵浦源，並會(hui) 受到顯著的溫度影響。特別是對於(yu) 冷原子實驗中，如激光冷卻與(yu) 俘獲原子或玻色-愛因斯坦凝聚（BEC）實驗，對於(yu) 冷卻光的要求是比較高的，並且為(wei) 了獲得足夠多的冷原子數，一般要求較高的激光功率，同時冷卻光的線寬要小於(yu) 相應的躍遷能級的自然線寬，並且對激光器的頻率穩定性要求很高，為(wei) 了獲得窄線寬、高功率、穩頻率的冷卻光，可以采用注入鎖定技術。注入鎖定可以很好解 ...
簡單LD(激光二極管)驅動之壓控恒流源LD（Laser Diode），即激光二極管，是組成激光器的核心組件，由發光二極管和光學諧振腔等組成。電流注入式激光二極管會(hui) 引出2根正負接線，通過注入額定電流，使激光二極管發射出固定波長的激光。然而，由於(yu) 激光二極管的固有特性，無法用恒壓源供電，需要使用穩定的電流供應，才能使激光輸出功率保持在一個(ge) 穩定值。因此，一個(ge) 穩定可控的恒流源電路，是驅動激光二極管的必要條件。以運算放大器為(wei) 核心的壓控負反饋恒流電路，就是其中一種激光驅動電路。其核心電路如下圖。運算放大器負反饋恒流電路有一下兩(liang) 個(ge) 性質：1.正向輸入端3和反向輸入端2虛短。即這兩(liang) 端近似看為(wei) 短路，其電壓值相等。2 ...
對於(yu) 可調諧的半導體(ti) 激光器而言，在使用時一般不能確定其輸出波長。因為(wei) 調諧機構可以在很寬的波長範圍內(nei) 調節輸出光的波長，而半導體(ti) 激光器的輸出波長也隨著工作參數的變化而改變。因此對激光器的波長進行標定，做出實時的精確指示對於(yu) 一些研究來說很重要。而在各種波長測量方法中，幹涉法是實用、精確以及可行的技術之一。斐索（Fizeau，FZW）波長計采用斐索幹涉儀(yi) 的方法檢測激光器的波長，典型的斐索激光波長計的關(guan) 鍵部件是一個(ge) 上下反射麵之間有一定角度的楔形幹涉腔，並隨著光程長度的變化，隨之產(chan) 生空間變化的幹涉條紋。由此產(chan) 生的幹涉圖樣的條紋間距和相位都與(yu) 入射光的波長有關(guan) ，因此分析它們(men) 的結構可以精確地確定激光波長。圖1 斐 ...
一種采用錐形半導體(ti) 激光器放大種子光的結構。由於(yu) 單頻單模的激光器的輸出功率受限，可以采用波長可調諧、單模特性以及光束質量等激光特性較好的種子光，通過聚焦透鏡注入到錐形波導放大器中，而激光則從(cong) 放大器的錐形區射出，在不改變激光原有特性的基礎上，實現激光功率的放大。MOGLabs的MSA光放大係統是一個(ge) 半導體(ti) 激光放大器包含種子激光器。係統的核心是放大器模塊（Amplifier block）搭載了半導體(ti) 錐形放大器二極管。柱形鏡（Cylindrical lens）提供散光補償(chang) ，還包含兩(liang) 個(ge) 法拉第隔離器（Faraday isolator），錐形放大器輸入側(ce) 的隔離器為(wei) 了防止放大器激光反向運行幹擾種子激光，而輸出 ...
準，可以用於(yu) 半導體(ti) 激光器的穩頻，以及激光冷卻等方麵。當激光器輸出的激光經過原子蒸氣後，會(hui) 發生吸收現象，當光子的頻率和原子的超精細能級共振時，會(hui) 發生強烈的共振吸收。失諧為(wei) 0時，吸收z大。原子靜止時，吸收峰的半高寬與(yu) 原子躍遷線的自然線寬相當，約MHz量級，並且原子的能級十分穩定，因此共振吸收峰能夠作為(wei) 理想的激光穩頻基準頻率。87Rb原子的超精細能級結構但是由於(yu) 在室溫下原子進行強烈的熱運動，運動速度在一個(ge) 很大的範圍內(nei) 分布，多普勒效應就很明顯了。對於(yu) 某一頻率的激光，不同速度的原子“感受”的頻率是不同的，這導致了激光的頻率在很大範圍內(nei) 都會(hui) 有相應的原子發生吸收，使吸收峰被展寬到原子平均速度的的多普勒移頻量 ...
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