於(yu) 拉曼實驗中激發光偏振方向。對於(yu) 無序石墨，E2g譜線在垂直和平行偏振配置下的強度不同，說明石墨微晶的尺寸較小。石墨烯石墨烯一般出現三個(ge) 峰D峰、G峰、2D峰，D峰和2D峰具有激發光能量依賴性，單層石墨烯的2D峰是尖銳單一的峰，2D峰起源於(yu) 動量相反的兩(liang) 個(ge) 聲子參與(yu) 的雙共振拉曼過程，在碳原子sp2雜化的材料中都會(hui) 出現。石墨烯根據邊緣的不同，具有不同的手性，根據D峰的強度可以識別拉曼邊緣的手性。碳納米管如圖是單根單壁碳納米管的拉曼光譜，一個(ge) 主要特征是位於(yu) 160~300cm-1區間的呼吸振動模式，與(yu) 全部碳原子在徑向的對稱運動相關(guan) 。有實驗表麵，徑向呼吸振動模式的頻率與(yu) 單根碳納米管的直徑成反比。在碳納米管形成 ...
的電子一旦被激發就更容易逃逸，並且不會(hui) 複合，那意味著對於(yu) PL來說，從(cong) 激子複活中獲取的能量少。而且，長在SiO2/Si基底上的MoS2/WS2比長在石英玻璃上的有更強的PL.這可能是由於(yu) 石英的透明度，如下圖所示。二維材料-襯底界麵間的反射可以延長入射光激發PL的路徑。相反，透明的石英玻璃能允許大量入射光穿過它，因此，隻能利用很少的入射光。拉曼mapping接下來為(wei) 了進一步研究樣品的晶體(ti) 質量，對MoS2和WS2進行了拉曼成像測試。圖5a,d清晰地展示了生長在石英玻璃上的MoS2/WS2比生長在其他基底上半峰寬FWHM大，這表明生長的二維材料的晶體(ti) 質量不均勻。石英上生長的樣品均勻性較差是由非晶質襯底 ...
指受到電子束激發的惰性氣體(ti) 和鹵素氣體(ti) 結合的混合氣體(ti) 形成的分子向其基態躍遷時發射所產(chan) 生的激光，通常都在紫外波段。KrF Laser（氟化氪激光器）248nmXeCl Laser（氯化氙準分子激光）308nmXeF Laser（氟化氙準分子激光器）351nmHeCd Laser（氦鎘激光器325nm, 441.6nm是指工作物質是氣體(ti) 的一種激光器，區別於(yu) 準分子激光器，氣體(ti) 激光器是由原子能級躍遷產(chan) 生的激光器，主要激勵方式有電激勵，光激勵，氣動激勵等，氣體(ti) 激光器一般具有非常好的光束質量和相幹性。N2 Laser（氮分子激光器，Nitrogen laser）337.1nm, 427nmAr+ Laser ...
對單模光纖隻激發出基模；對多模光纖光纖則激發出多種模式，它們(men) 各有不同的傳(chuan) 輸速度，即群速度不同。因而在到達光纖終端時，各種成分（如不同波長、不同模式）間產(chan) 生時間差，速度快的先到，速度慢的後到，結果導致脈衝(chong) 展寬，引起複雜的光纖色散現象。可以認為(wei) 群時延是以時間單位度量的實際脈衝(chong) 寬度。結語：為(wei) 了保證通信質量，對色散造成的脈衝(chong) 展寬必須加以限製，即對光纖能傳(chuan) 輸的最高數碼率加以限製。光信號通過光纖傳(chuan) 輸引起信號畸變、脈衝(chong) 展寬。由於(yu) 光信號能量是由不同頻率和模式成分共同承載的，因而引起色散的原因與(yu) 機理也是多方麵的。您可以通過我們(men) 的官方網站了解更多的国产欧美在线信息，或直接來電谘詢4006-888-532。 ...
儀(yi) 上進行的，激發光波段為(wei) 660納米，激光功率為(wei) 20毫瓦，63倍水浸物鏡的NA為(wei) 1.2，測量時間為(wei) 20 分鍾。研究對象是來自生理分離的搖蚊唾液腺染色體(ti) ，這些染色體(ti) 的帶狀圖案能在光學顯微鏡下很容易的觀測到。將激光聚焦成直徑0.5微米的光斑，出射激光束在樣品上掃描，拉曼信號通過光柵成像CCD相機上，這種方式可以同時記錄染色體(ti) 掃描線上的光譜信息。在圖1中，顯示了來自搖蚊多線染色體(ti) 的線掃描拉曼圖像光譜信息，光譜信息在水平方向。而顯示在另一個(ge) 方向上的染色體(ti) 的橫向方向被證明具有0.5 微米數量級的分辨率。從(cong) 該拉曼光譜圖像中通過使用1094波數的DNA主鏈振動和1449 波數的蛋白質振動可以獲得關(guan) 於(yu) 染色體(ti) 上的 ...
450nm激發(熒光) o使用熒光光譜和HSI→intel來研究縮小可能的彈藥品牌範圍圖9:兩(liang) 種槍炮發射火藥的熒光光譜比較文章題目: Multi-spectral imaging for the estimation of shooting distances（用於(yu) 估計射擊距離的多光譜成像）作者: Félix Zapata, María López-López, José Manuel Amigo, Carmen García-Ruiz重點:•基於(yu) HSI圖像通過數學函數估計10 - 220cm之間的射擊距離•直徑為(wei) 0.1 - 0.4mm的顆粒也能被檢查到•找到了一個(ge) 適用於(yu) 30 - 220cm ...
）激光器進行激發。由於(yu) 可見光或NIR激光的波長要很短，因此拉曼顯微鏡的空間分辨率可以達到亞(ya) 微米範圍。另一方麵，IR光具有幾微米的波長。對於(yu) 許多顯微鏡国产成人在线观看免费网站來說，空間分辨率被認為(wei) 是差的。 2）水在紅外區域具有很強的吸收能力。對於(yu) 富含水的環境（例如生物樣品），IR可能遭受強烈的吸收，因此在某些情況下首選拉曼。與(yu) 占主導地位的瑞利散射相比，拉曼散射非常弱。 為(wei) 了獲得合理的信噪比，通常需要幾秒鍾的長積分時間。 對於(yu) 常規光譜來說，這可能不是問題，但是對於(yu) 光譜成像而言，可能需要幾個(ge) 小時才能獲得一個(ge) 單一的視野。為(wei) 了增強信號，這些年來已經開發了幾種不同的方法。基於(yu) 等離激元的方法，例如表麵增強拉曼光譜，進一步將檢測 ...
下三種：a 激發態吸收ESA激發態吸收是指同一個(ge) 粒子從(cong) 基態通過連續多光子吸收到達能量較高的激發態。首先,發光中心處於(yu) 基態G上的離子吸收一個(ge) 能量為(wei) φ1的光子，躍遷至中間亞(ya) 穩態E1能級,若光子的振動能量恰好與(yu) E1能級及更高激發態能級E2的能量間隔匹配,那麽(me) E1能級上的該離子通過吸收光子能量而躍遷至E2能級，從(cong) 而形成雙光子吸收,隻要高能級上粒子數量夠多,形成粒子數反轉,那麽(me) 就可以實現較高頻率的激光發射,出現上轉換發光。b 能量傳(chuan) 遞過程ETU能量傳(chuan) 遞是指通過非輻射過程將兩(liang) 個(ge) 能量相近的激發態離子A、B耦合，其中A把能量轉移給B回到基態，B接受能量而躍遷到更高的能態，從(cong) 而使B能夠從(cong) 更高的能級發射。c 光子 ...
數反轉產(chan) 生受激發射光。遠離泵浦端的光纖光柵FBG2一方麵承擔對腔內(nei) 信號激光反饋作用，另一方麵腔內(nei) 信號激光必須從(cong) 該光纖光柵耦合輸出。經過FBG1和FBG2共同構成的諧振腔對激光進行選頻，得到所需波長的激光輸出。根據光纖光柵的耦合模理論光纖光柵的反射率表示為(wei) 其中L為(wei) 光柵長度，k為(wei) 耦合係數光纖光柵激光器具有很多優(you) 點，尤其是跟常見的外腔半導體(ti) 激光器比起來，光纖光柵在外腔結構中不僅(jin) 起到反射的作用，而且還有選頻的作用，激光器的工作波長由光纖光柵的布拉格波長決(jue) 定。在製作光纖光柵時很容易控製精度，並且適用於(yu) 幾乎所有光源，這是其他種類的激光器不能比的。工作線寬非常窄，可以到幾百KHZ，甚至可以低到幾十KHZ水平 ...
的整個(ge) 表麵，激發強度約為(wei) 100個(ge) 太陽輻射，光譜分辨率為(wei) 2nm.研究的樣品是CIGS基的微型太陽能電池，這些電池為(wei) 圓形，直徑範圍為(wei) 20um至150um。如上圖，利用高光譜設備探究了CIGS太陽能電池的PL成像圖，采集時間45min,並通過定量校準，結合廣義(yi) 普朗克定律獲得了準費米能級分裂△μeff。為(wei) 了說明橫向載流子傳(chuan) 輸的影響，將高光譜成像儀(yi) 和共聚焦顯微成像結合（如上圖）得到了PL mapping成像圖，隻要可以檢測到發光信號，就可以確定準費米能級分裂。 從(cong) 激發中間的0.91 eV下降到0.75 eV。通過電接觸測得邊緣處的電壓為(wei) 0.70eV，在空白區域中，由於(yu) PL信號過低，無法確定分裂。您可以通 ...
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