制器和1/4波片对线偏光的偏振方向进行旋转，结构大概为：假设一束水平方向的偏振光E=E0·ei(-ωt+φ_0)为方便理解，只考虑强度和相位，并且假定强度值为2。[加入相位调制器]调制器的调制方向与入射光的偏振方向呈45°，f与s方向引入的相位差为调制量φ。此时，f方向Ef=√2*ei(-ωt+φ)s方向Es=√2*e-iωt[加入1/4波片]然后，再加入一片1/4波片，波片的f轴方向与调制器的调制方向呈45°，y轴方向。将Ef和Es分解到x和y轴方向，即1/4波片的s和f方向。Ef分解为Eff和Efs两个分量，Es分解为Esf和Ess两个分量。Eff=ei(-ωt+φ+π/2)Efs=ei( ...
调制。普通的波片光轴应该也是这种情况。我猜测电光调制器的光轴可能是第二种情况。电光调制器折射率n=n_0+a×E+b×E^2+...n_0是在没有外加电场下的晶体折射率，a和b是常数，第一个是与电场的线性光系，称为Pockels效应，第二个是电场二次项的关系，称为Kerr效应。因为第一项的系数比较大，所以第二项常常被忽略。相位调制入射光偏振方向应该与快轴方向一致，根据Pockels效应，相位延迟量与电场也是线性关系ϕ=k×VV是外部电压，k是相位延迟量与电压之间的系数强度调制入射光需要与快轴和慢轴夹角为45°，下面是假设入射光为45度，快轴为90°下图是对应不同相位差的情况下，出射光的偏振状态 ...
测光束通过半波片，然后被渥拉斯顿棱镜分成两个正交偏振分量。调整半波片，使得两个分量具有大致相同的强度。通过检测平衡检测器上相对强度的变化来监测探测光束偏振的瞬时变化。图1. TR-MOKE探测方案示意图。反射探测光束的偏振态被渥拉斯顿棱镜分离，并被平衡探测器探测到。放置在沃拉斯顿棱镜前的半波片用于平衡平均强度在与半波片非完美平衡的情况下，热反射信号与瞬态克尔旋转重叠。由于TR-MOKE信号会改变磁性换能器的相反排列磁化状态的符号，因此TR-MOKE信号可以通过减去为换能器的相反排列磁化状态记录的同相和异相信号作为Vin = (VinM+ - VinM-)/2，Vout =(VoutM+ - V ...
，通过短通滤波片可以轻易将信号分离。信号本身光强较弱，所以一般使用比较敏感的探测器，比如光电倍增管（PMT）进行探测。然而，CARS的探测同时会受到一些其他非共振非线性光学现象产生的背景。这些背景限制了实际使用这种CARS的检测极限，并同时使所测得的光谱与自发拉曼相比产生一定畸变。另一方面，SRS信号不受到大多数其他非线性光学现象的影响。然而，SRS的信号本身发生在与输入光源相同的波长。SRS现象本身只相应的稍微减弱或增加泵光或者斯托克斯光源。这些相应较小的变化很难用常规方法进行探测，因此，需要使用泵浦-探测以及锁相法进行探测。光学泵浦-探测以及锁相探测泵浦-探测是多光子探测中常用的方法。这些 ...
先通过λ/4波片，将线偏振光变为圆偏振光，做为探测光。由于光抽运效应的存在，几乎可以认为原子在某两个能级上发生循环跃迁（以87Rb的F=2→F’=3超精细跃迁为例，经过光抽运后，可以认为原子都布居在mF=+2和mF'=+3两个能级上进行循环跃迁），就可以求出跃迁过程中上下能级的相对移动量。图2：87Rb 原子光抽运后的能级结构图因此如果我们将调制的正弦信号加载到原子所处的外磁场中，就相当于对原子的两能级之间的跃迁频率进行调制，因此对于频率稳定的圆偏振光来说，原子对它的吸收就是带有调制的，这是塞曼调制稳频的基本原理。图3：MOGLabs CEL激光器塞曼调制稳频的典型配置以MOGLabs ...
克尔介质是半波片，拉曼光的偏振方向旋转90°。但荧光具有较长的寿命，因此与门控激光脉冲不同步，被有效地阻塞在两个交叉偏振器之间。一个有效的克尔门应该具有快速的门控时间和高透射率的拉曼光。再例如直接利用超快时间门控探测器进行拉曼检测来抑制荧光。这个方法有两个关键参数。一个是短栅极宽度，另一个是足够高的重复率，以保持一个可接受的检测器占空比。一个合适的时间门，通常几百皮秒的数量级，拉曼信号可以有效地检测到，荧光在很大程度上被抑制。其中，光电倍增管、强化电荷耦合器件(CCD)相机或CMOS单光子雪崩探测器(SPAD)作为时间门控探测器。为了抑制背景荧光，利用短持续时间(~ 5ps)、高重复频率(~8 ...
，采用的是半波片，一种相位延迟器。当光经过半波片以后，引入了π的奇数倍相位延迟，出射光振动方向发生了改变，仍然是线偏振光。当入射的线偏振光的振动方向与半波片的主轴方向成45°时，激光的偏振方向转动90°，与原来光的偏振方向互相垂直。则两束光就可以以不同的偏振方向合束在一起，提升亮度。4，总结以上合束方法都可以实现光束能量的叠加，各有优缺点。波长合束选择波长合束器和合适波长的单元实现高效的合束光输出，从理论上讲可以无限的增加耦合的单元个数。但是由于器件对波长的选择性，使合束受到限制；另外膜层的镀制需要比较复杂，成本高；再有半导体激光器工作过程的波长随温度的变化导致透过波长合束器的效率降低。偏振合 ...
）与四分之一波片（λ/4）进入光学腔，然后与光学腔谐振，然后通过反射到达光电探测器，偏振分束棱镜（PBS）与四分之一波片（λ/4）的作用就是让腔反射光进入探测器。然后对反射光信号进行相位解调，得到反射光中的频率失谐信息，产生误差信号，然后通过低通滤波器和比例积分电路处理后，反馈到激光器的压电陶瓷或者声光调制器等其他响应器件，进行频率补偿，最终实现将普通激光锁定在超稳光学腔上。关于PDH技术的理论细节可以在一些综述论文和学位论文中找到。为了实现PDH锁定，需要一些专用的和定制的电子仪器，包括信号发生器，混频器和低通滤波器。Moku:Lab的激光锁盒集成了大部分的PDH电子仪器，在提供高精度的激光 ...
透镜、棱镜、波片、偏振片和分束镜等传统光学元件的平面化成为可能。 此外，灵活的设计策略进一步使超表面能够在单层平台上实现光波的多维操纵。例如，通过诉诸光偏振、波长和入射角，以及不同的空间复用方案，已经有实现不同功能的大量多功能超表面得到报道。但是这些多功能超表面仅在一个操作空间有效，即要么透射空间或反射空间。能够独立控制透射和反射空间中的光的光学器件对于构建超紧凑光学系统具有重要意义。这是zui近基于多层超表面实现的。据报道，四层金属贴片可以协同实现偏振相关的透射/反射控制，通过精心设计使全空间内的独立光波前控制成为可能。基于类似的原理，通过同时选择入射方向和光偏振，五层等离子体超表面被证明可 ...
拉曼多组分分析的技术方法拉曼光谱是基于单色光的非弹性散射，是一种可以用来识别特定化学键的强大技术。当入射光子和化学分子相互作用时，就会发生光子散射。大多数散射光子是由瑞利散射(一种弹性散射形式)产生的，并且与激发激光具有相同的波长。一小部分被散射的光子是由称为拉曼散射的非弹性散射过程产生的。虽然与瑞利散射光子相比，光子的数量相对较少，但这些光子的波长和强度携带有关特定化学键存在的定性和定量信息。在给定的拉曼光谱中，出现在特定波数位置的一组峰可以被描述为识别特定化学物质的“指纹”，同时，峰的高度可以与这种化学物质的浓度有关。多组分分析是拉曼光谱的国产成人在线观看免费网站之一。在过去的二十年里，许多研究小组提出了光学 ...
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