展示全部
SiPM单光子探测器
探测器件有：光电倍增管（PMT），工作在盖革模式下的雪崩光电二级管（APD）等。在400至900nm光波段，以硅APD为敏感元件的单光子探测器性能良好，暗计数小于25cps，量子效率在650nm附近可高达到70%。但由于带隙宽度的限制，硅APD对波长1微米以上的光没有响应。在近红外光波段（1100~1650nm），目前性能很好的是基于铟镓砷（）APD的单光子探测器，其量子效率在1.55μm波长处能达约25%，暗计数约10^3cps左右。总体而言，不论光电倍增管还是基于APD的单光子探测器，其量子效率、暗计数等性能远不能满足量子信息计数发展的需要，特别是针对所谓的线性量子计算，对单光子探测器性能 ...
检测器（例如光电倍增管（PMT））进行检测。但是，CARS受其他非共振非线性光学效应所产生的背景的影响。 这些影响不仅限制了CARS测量的实际检测极限，而且使光谱失真（与分子振动共振相比）。 另一方面，SRS信号不受大多数其他非线性光学效应的干扰。 但是，SRS是受激发射过程。 信号以入射光相同的波长发生。 SRS效应仅略微增加/减少了斯托克斯束和泵浦束的光子数量。 这些变化很小，以至于无法通过常规的时域测量方法进行测量。 因此，SRS需要具有锁相检测功能的光泵浦探测技术。光学泵浦探测技术和锁定检测：泵浦探针法是用于多光子检测过程的一种普遍采用的方法。该实验通常涉及两束超快(皮秒或飞秒)激光束 ...
镜、单色仪和光电倍增管检测器。整个系统由一台专用的台式计算机控制。线性Stokes参数，Q和U，由2f调制频率测量，而圆形Stokes参数V，由第一个PEM的1f调制频率测量，使用锁相放大器以获得额外的精度。直流分量提供了总强度I。在我们能够产生完全线性偏振光的情况下，圆偏振光完全偏振光的偏振度为零。偏振计可从400nm调到800nm，并由软件自动控制，并可以在选定波长范围内进行离散的扫描。单色谱的光谱分辨率为15nm(FWHM)，最常见的采样频率为5nm步长。实验分别测量了样品的透射和反射的圆偏振光谱。光路如图1：在反射模式下，来自光纤耦合石英钨卤灯的光通过水平开口(B)进入直径为200mm ...
探测器，比如光电倍增管（PMT）进行探测。然而，CARS的探测同时会受到一些其他非共振非线性光学现象产生的背景。这些背景限制了实际使用这种CARS的检测极限，并同时使所测得的光谱与自发拉曼相比产生一定畸变。另一方面，SRS信号不受到大多数其他非线性光学现象的影响。然而，SRS的信号本身发生在与输入光源相同的波长。SRS现象本身只相应的稍微减弱或增加泵光或者斯托克斯光源。这些相应较小的变化很难用常规方法进行探测，因此，需要使用泵浦-探测以及锁相法进行探测。光学泵浦-探测以及锁相探测泵浦-探测是多光子探测中常用的方法。这些试验通常使用两束超快激光。一束激光时刻对样品进行照射，另一束激光则通过调幅调 ...
测器可以使用光电倍增管 (PMT)、微通道板 (MCP)或单光子雪崩二极管 (SPAD)。 假设每个周期记录一个以上光子的概率很低，每个时间段光子到达形成的直方图表示从单次时间分辨模拟记录中获得的时间衰减。 如有必要，可以通过衰减样品处的光来满足单光子概率的前提条件。如上图说明了如何在多个周期内形成直方图。激光脉冲反复激发产生光致发光。 激发和发射之间的时间差是由像秒表一样的电子设备测量的。 如果满足单光子概率条件，实际上在许多周期中根本没有光子。应该注意的是光子或空循环的出现完全是随机的，只能用概率来描述。 因此，这同样适用于各个秒表读数。如上图所示，秒表读数被分成一个由一系列“时间段”组成 ...
抑制。其中，光电倍增管、强化电荷耦合器件(CCD)相机或CMOS单光子雪崩探测器(SPAD)作为时间门控探测器。为了抑制背景荧光，利用短持续时间(~ 5ps)、高重复频率(~82 MHz)的脉冲激光和时间门宽为31 ps的微通道板型光电倍增管，利用单通道门控探测器实现了单光子计数技术。用于抑制乙醇中罗丹明6G样本的荧光。拉曼信号的信噪比和拉曼荧光强度比分别为4.2和129倍时，与没有门控的情况相比有显著提高。另一种成本相对较低的拉曼系统包括一个重复频率为6.4 kHz、脉宽为900 ps的脉冲二极管激光器和一个用于时间分辨光子计数的光电倍增管。该系统表明，在浓度为10-4M的罗丹明6G掺杂纯苯 ...
0.6) 和光电倍增管 (PMT, HamamatsuH7422-20) 无需解扫描。PMT 信号用 LIA (Zurich Instruments HF2LI) 在调制频率为 20.25 MHz。对于 FM CARS 测量，使用了如图1所示的 FOPO ，而对于标准 CARS 测量，M1 的反馈路径被机械快门阻挡。为了量化 FM CARS 与标准检测灵敏度相比所实现的增加测量了含有 dDMSO 和水的 CARS 稀释系列。对于该测量，dDMSO 的共振在2125 cm-1和大约 2145cm-1处的非共振贡献以相同的平均功率处理在成像平面中大约 20 mW。对于此特定测量，LIA 检测带宽设 ...
明和光子计数光电倍增管的单像素相机获得的实验结果。参考文献：Edgar, M.P., Gibson, G.M. & Padgett, M.J. Principles and prospects for single-pixel imaging.Nature Photon13,13–20 (2019). https://doi.org/10.1038/s41566-018-0300-7更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电：上海昊量光电设备有限国产黄色在线观看是光电国产欧美在线专业代理商，国产欧美在线包括各类激光器、光电调制器、光学测量设备、光学元件等，涉及国产成人在线观看免费网站涵盖了材料加工、光通讯、生物医疗、科 ...
过将时间门控光电倍增管(PMT)与时间相关检测相结合，能够在时域内实现高灵敏度的信号检测。利用光纤的色散规律可以推导出常规的拉曼光谱。图1图1为该方法的原理图。图1显示了拉曼信号和荧光信号在取样后不久(见上图)以及在光纤中传播足够长的距离(见下图)后的频率-时间分布。在上图中所描述的情况下，当信号刚从样本发出时，拉曼峰在频域可以分离，而在时域则是混合的。在足够长的光纤中传播后，由于色散规律，不同频率的峰值在时间上被分离。相反，与瞬时和瞬态拉曼信号不同，荧光发射具有更长的寿命。通过对光纤输出信号的投影，我们可以分离不同的拉曼峰，也可以对荧光进行拉曼信号的区分。图2中在最后还可通过档位式反射镜将信 ...
的荧光被一个光电倍增管接受，其时间信号被映射到相应的像素上，zui终形成图像。由于样品被激发，信号是被逐点采集的，这种方法克服了散射组织的广域成像中像素交叉干扰。由于双光子显微镜具有更高的光收集效率、更深的穿透力和更低的光毒性，通常是共焦显微镜的良好替代方案。但双光子显微镜或任何激光扫描显微镜的致命弱点是它缓慢的速度，因为样品是按顺序逐点扫描成像的，这将是对更大的神经元回路活动进行成像的一个基本障碍。有各种扫描方法可用于改善速度，比如XY扫描振镜 (< 10 fps) 或者是共振扫描器 (> 30 fps) 以及Z轴扫描的压电控制物镜。对于高速的3D体积成像，使用SLM液晶空间光调 ...
或 投递简历至: hr@auniontech.com
