在定量克爾顯微鏡中,為(wei) 了校準目的,外部磁場會(hui) 產(chan) 生方向明確的飽和樣品狀態,在磁強計中,為(wei) 了正確解釋結果,必須考慮到這種幹擾的法拉第效應。
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克爾顯微鏡使用中的法拉第幹擾效應
在垂直磁化介質上垂直入射的情況下,圓雙折射和二色性及其疊加如圖1所示,這種情況稱為(wei) 極性法拉第效應。
圖1.磁化誘導的圓雙折射(a),圓二色性(b),以及垂直入射平麵偏振光的極性法拉第幾何中兩(liang) 種效應(c)的疊加。在垂直於(yu) 傳(chuan) 播矢量的平麵上,顯示了光偏振的軌跡。兩(liang) 個(ge) 麵外磁化疇對極化狀態有不同的影響,如與(yu) 疇顏色相同的箭頭所示。在(c)中,法拉第旋轉是指橢圓長軸的旋轉。
雖然法拉第旋轉讓人聯想到光活性介質的圓雙折射,但有一個(ge) 重要的區別:如果光再次以相反的方向通過材料,在法拉第效應的情況下,旋轉不會(hui) 取消,而是會(hui) 加倍。這種不可逆性的原因是法拉第旋轉與(yu) 磁化方向而不是光軸有關(guan) 。磁化相對於(yu) 傳(chuan) 播方向的反轉導致沿m軸的首xuan左圓形模式和右圓形模式的交換。相反的疇會(hui) 因此導致法拉第旋轉和橢圓性的逆轉。根據上述論證,可以計算出複法拉第角為(wei) :
對於(yu) 極幾何,法拉第旋轉(θF)和橢圓度(ξF)由下式給出:
其中l為(wei) 材料的覆蓋距離。如果平麵內(nei) 磁化材料在斜入射光照射下,傳(chuan) 播矢量沿磁化軸方向有分量,也會(hui) 發現具有相同現象學的法拉第效應。與(yu) 極性效應相比,這種縱向法拉第效應的強度降低了,因為(wei) 隻有k矢量的一個(ge) 分量負責圓雙折射和二色性。對於(yu) 任意磁化方向,也有可能激發線性極化的本征模(如Voigt效應),這些本征模與(yu) 圓形模混合,使得對所產(chan) 生的現象學的直觀理解變得複雜。
平麵偏振光的法拉第旋轉確實進一步發生在各向同性介質中,如在存在磁場的玻璃中,由下式給出:
旋轉的量與(yu) 傳(chuan) 播方向上的磁感應分量Bz成正比,與(yu) 穿過介質的長度l成正比,與(yu) 材料參數V成正比,稱為(wei) Verdet常數。在磁光顯微鏡和磁強計中,場致法拉第效應起寄生作用:顯微鏡中的光學元件,如物鏡,可以在磁場存在的情況下引起法拉第旋轉,這種旋轉會(hui) 疊加在由樣品磁性引起的任何光旋轉上。
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