磁學走過了很長的路。然而，更複雜的概念有時可以簡化為(wei) 這些基本概念，以便於(yu) 當時更容易理解。我們(men) 按照曆史上介紹的方式命名磁場的兩(liang) 個(ge) zui基本的量，即磁場強度和磁場密度。然而，為(wei) 了描述材料的磁性，並對它們(men) 進行定量測量，我們(men) 需要的不僅(jin) 僅(jin) 是兩(liang) 個(ge) 量。
磁場強度、磁通密度、磁化率和磁導率
力的強度被稱為(wei) 磁場強度，磁場強度，或磁化力，並表示，經常用符號H.在cgs單位製中，磁場強度H的測量單位是oersteds (Oe)，其中1 Oe定義(yi) 為(wei) 在單位極1厘米處的場強。另一方麵，磁場也可以由電流產(chan) 生，因此用電流定義(yi) 為(wei) 每米一安培(A/m)，這是MKS係統中磁場強度的測量單位。磁場強度是用粗體(ti) 字母H表示的矢量，因此磁場強度既有方向又有強度。方向是由磁場作用下北極開始移動的方向，或由指南針的北端指示的方向。
力線在任何一點的集中被稱為(wei) 磁通量，而每單位麵積的磁通量是用符號B表示的磁通量密度，或以矢量形式B表示。磁通量密度的單位是高斯(Gs)，在cgs單位製中，韋伯/米2 . wb /m2/或MKS係統中的特斯拉(T)，或後來發展的SI單位製。磁通密度傳(chuan) 統上是用關(guan) 係式來定義(yi) 的
量B-H =4πM達到飽和值。因子4π是球體(ti) 的麵積，它在方程中的存在是由於(yu) 一個(ge) 單位場造成的，這個(ge) 單位場是由包圍著該ji點的單位半徑球體(ti) 表麵上到處都有一個(ge) 單位ji點所引起的。與(yu) 式1不同，磁通密度也可以由電荷或電流的運動以及靜磁學定律來定義(yi) 。
為(wei) 了確定材料是否具有磁性，我們(men) 至少需要一個(ge) 可以描述材料在外加磁場下的磁性行為(wei) 的量。稱為(wei) 磁化率的量通過關(guan) 係表征材料的磁響應
式中M為(wei) 磁化強度，也稱為(wei) 單位體(ti) 積磁矩，H0為(wei) 外加磁場強度。下標“0”通常添加到H中，以突出顯示此字段是国产成人在线观看免费网站字段或外部字段。磁化率通常是一個(ge) 張量，是場H0和磁化強度M的函數。對於(yu) 磁性各向同性材料，M平行於(yu) H0，因此，它被約化為(wei) 一個(ge) 標量。相對磁化率的SI單位為(wei) 亨利/米(H/m)。
通過繪製磁場密度B與(yu) 磁場強度H的關(guan) 係，得到B - H磁滯回線。同樣的方法得到M - H曲線，其中磁化強度M代替磁通密度B。在這兩(liang) 種情況下，如果磁場強度H從(cong) 零增加到一個(ge) 高值，然後減小，則不會(hui) 回溯原始曲線。這意味著材料獲得的磁通密度B不遵循其初始曲線上的原始值的磁曆史。如果磁滯回線在原點周圍是對稱的，並且材料被磁化至飽和，則磁通密度為(wei) 零的場強Hc值稱為(wei) 矯頑力，通常用於(yu) 磁記錄以確定材料的可用性。另一方麵，強度H為(wei) 零的通量密度Br稱為(wei) 保留率，而剩餘(yu) 磁化強度的值稱為(wei) 剩磁，盡管兩(liang) 者經常互換，Br被一些作者稱為(wei) “剩磁”。無論哪種方式，當外場恢複為(wei) 零時，剩餘(yu) 磁通密度或剩餘(yu) 磁化強度是決(jue) 定磁性材料質量的重要量。
另一個(ge) 由B - H磁滯回線確定的量，可以讓我們(men) 對材料的磁性有一些了解，它的磁導率是通過比值B/H得到的，盡管從(cong) 技術上講，它是B - H磁滯回線的導數。材料的磁導率表示由於(yu) 材料本身在外場中的存在而引起的磁通的相對增加。磁導率的單位為(wei) 與(yu) 相同。因此，可以測量真空的磁導率為(wei) 常數的單位。在這種情況下，測量的無因次量稱為(wei) 相對磁化率，用下式表示：
相對磁化率的取值範圍為(wei) 10-5(極弱磁性)-10-6(極強磁性)。在某些情況下，相對易感性為(wei) 負。或者，M和H之間的關(guan) 係不是線性的，因此相對磁化率取決(jue) 於(yu) H。相對磁化率的行為(wei) 導致各種類型的磁性。
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