有着小的直接带隙（0.9-1.1eV）和很好的理论电子迁移率（>200cm2V-1s-1），带隙特征表明其有利于可见光和近红外光的吸收。因此此文章报道了基于Fe掺杂的2DMoTe2纳米片的新型光催化氮还原仿生系统。使用拉曼-荧光光谱测试系统（XperRam 200，Nanobase），通过拉曼Mapping（532nm的激发光）和荧光寿命成像（485nm的激发光）来分别记录拉曼光谱和时间分辨荧光衰减光谱。如下图1为纯物质在532nm激发光下的MoTe2,1% Fe-MoTe2，2% Fe-MoTe2和5% Fe-MoTe2拉曼光谱图，从图中可以看出对于理想的2H-MoTe2结构有三个拉曼 ...
间的关系，对带隙和态密度（DOS）进行了测试和计算，由于DFT的本质影响，实验测试结果稍微小于计算的结果，并且发现三个化合物均为直接带隙。DOS数据表明A2(TeO)P2O7 (A=K,Rb,Cs)有相似的态密度。如图2所示，K2(TeO)P2O7、Rb2(TeO)P2O7和Cs2(TeO)P2O7的价带（Valance band）区域在-10--5eV之间，且主要由K 3p，Rb 4p和Cs 5p轨道起主要作用，且在这中间有一个非常尖锐的峰表明碱金属元素的强离子性能。价带（VB）顶部区域在-5-0eV之间，且只要由O 2p轨道和Te 5p轨道组成。而导带（conduction band）接近 ...
）PSCs的带隙谱图；（c）不同PEN/ITO/ETL/PVK归一化稳态荧光谱图；（d）PEN/PVK和PEN/ITO/ETL/PVK的时间衰变光致发光光谱。如图2（a）为在AM1.5G的辐照下使用不同ETLs的柔性PSCs电流J-V的曲线图，图2（a）的嵌入图为PSCs关键J-V参数的总结，基于T2的PSCs在1.1V显示了最大的J_sc（22.32mA/cm2），并且填充因子（FF）为0.656，产生了高16.11%的PCE。基于低载流子的结合动力学，T2/PVK表面的电位损失最小，导致了PSC的Jsc和Voc较高。如图2（b）所示，此PSCs的整合J_sc为21.1 mA/cm2，和图2 ...
。与通过材料带隙的电子-空穴对重组而发射电磁辐射的典型带间半导体激光器不同，QCLs是单极的，激光发射是通过在半导体多量子阱异质结构的重复堆栈中使用子带间跃迁实现的。这个想法是由R.F. Kazarinov和R.A. Suris在1971年的论文“用超晶格在半导体中放大电磁波的可能性”中提出的。在块状半导体晶体中，电子可能占据两个连续能带中的一个——价带，其中大量填充着低能电子；导带，其中少量填充着高能电子。这两个能带被一个带隙隔开，在这个带隙中没有允许电子占据的状态。传统的半导体激光二极管，当导带中的高能量电子与价带中的空穴重新结合时，通过单个光子发出光。因此，光子的能量以及激光二极管的发射 ...
离成单层时，带隙从间接带隙变为直接带隙。由于量子限制效应，MoS2 量子点 (QD) 比块状或单层 MoS2 具有更高的带隙能量。许多研究人员通过各种方法制备 MoS2 单层或量子点，例如剥离、底物生长和胶体合成。通过机械剥离制备的 MoS2 薄层转移到基板上的过程使得大规模商业化生产变得困难。锂辅助剥离是一种通过诱导层间弱范德华作用来剥离 MoS2 的简便方法，正丁基锂 (n-BuLi) 通常用于此目的。然而，在插层过程中，n-BuLi 的高电子供体能力导致 MoS2 从半导体六方相 (2H) 到金属四方相 (1T) 的相变，这种溶剂剥离方法需要进一步的热处理工艺以从金属 1T 相中回收半导 ...
(主要是光学带隙)，也被称为共振拉曼散射(RRS)。在那里，由于强光学吸收，拉曼散射信号可以增强几个(通常是两个)数量级。此外，由于振动和电子运动的相互作用改变了拉曼选择规则，可能会出现新的声子模式，而这些模式在非共振拉曼光谱中是不存在的。有趣的是，由于强烈的激子效应，RRS在二维半导体中起着至关重要的作用。紧密束缚的激子态表现出不同寻常的共振效应，导致出现了非rrs中禁止的几种拉曼模等现象。二维半导体中的RRS是一个非常有趣且有潜力的课题。另一种增强拉曼信号的方法是利用非线性拉曼效应，包括相干反斯托克斯拉曼散射和受激拉曼散射。这两种技术都需要高功率的激光抽运，随着激光功率的增加，信号强度呈非 ...
数，如成分和带隙联系起来。由于光学测量方法准确，无破坏，只需很少或无需专门样品，光学测量法常常是薄膜测量的较佳方法。常见的两种光学测量法是光谱反射法和椭偏法。光谱反射法测量一定波长内光线查直人射到样品表面时，薄膜衣面反射回来的光。椭偏法则测量非垂直入射光的两种不网的偏振。总的来说，光谱反射法比椭偏法简单、经济得多，但是局限于测量比较不复杂的结构。光学常数 (n和k)描述光如何通过薄膜传播。在某个时间光穿过一种物质的电磁场可以简单表示为：其中x:距离，λ：光波长，n和k：薄膜相应的折射率和消光系数。折射率是光在物质和真空中传播速度的比值。消光系数是测量光在物质中被吸收了多少。更多详情请联系昊量光 ...
空芯单模光子带隙型光子晶体光纤（HollowCoreSingle-Mode Photonic Band Gap Photonic Crystal Fiber,HC-SM-PBG-PCF）,该光纤的纤芯为中空的，充满了空气，包层为二维的空气孔周期性排列的结构，这种二维的周期性结构形成了特定的光子禁带，可以将一定频率的光限制在纤芯中进行传输。这种空芯光纤可以克服常规阶跃折射率单模光纤的基本限制，理论上可以大幅度降低损耗极限、具有较低的非线性，并且可以提高光的损伤阈值。为此，科学家们对光子晶体光纤技术进行了大量的研究，中空的光子晶体光纤在降低损耗过程中遇到了很大的困难，衰减一直处于1dB/Km以上的 ...
，称其为光子带隙引导型光子晶体光纤。图1.折射率引导型光纤晶体光纤折射率引导型PCF的传光机理，与传统阶跃光纤的纤芯与包层界面处全反射的传光机理类似。纤芯为石英材料，其折射率为n1；包层则为由石英材料和空气孔构成的二维光子晶体，其多孔的阵列结构有效地降低了包层的平均折射率（包层折射率可视为石英与空气折射率的平均，并以空气填充率加权），因而包层材料的有效折射率neff低于纤芯n1,即neff＜n1，其折射率差构成了与传统阶跃光纤类同的内反射传光机理。为此，又称之为内全反射（TotalInternalReflection）PCF，简称TIR-PCF。图2.折射率引导型光纤晶体光纤特征参数由于PCF ...
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