过它们实现低波数拉曼测量(Raman shift ＜30cm-1)；以下主要从物理参数方面介绍三者区别：①体布拉格光栅陷波滤光片(BNF)体布拉格光栅通过紫外全息光照射光热折射玻璃而制成的体布拉格光栅滤光片，该布拉格光栅对满足特定角度的单波长光有较高的衍射效率，而且布拉格光栅陷波滤光片为反射式滤光片，高衍射效率带来高反射率；但需要同时满足波长和角度才能实现较为理想的衍射效率；一般国产成人在线观看免费网站于低波数拉曼的BNF的衍射效率＞99.9%(或理解为OD＞3)，对于某一单色光的角度相关的半峰宽FWHM≈5mrad，波长选择选择半峰宽FWHM＜5 cm-1。图1: 反射式BNF的滤光示意图图2：BNF的衍射效率 ...
，出现在特定波数位置的一组峰可以被描述为识别特定化学物质的“指纹”，同时，峰的高度可以与这种化学物质的浓度有关。多组分分析是拉曼光谱的国产成人在线观看免费网站之一。在过去的二十年里，许多研究小组提出了光学拉曼装置，专门设计来提高该技术测量多组分浓度的能力。这些系统是专门设计的，以减少整体方法的错误，这反过来允许增加所调查的混合物中分析物的数量，以及降低可测量的特定化学品的浓度限制。图1在这类的第1个实验中，使用如上图1所示的基本拉曼设置来定量水溶液中的葡萄糖、尿素和乳酸，将波长为514.5 nm、功率为10 mW的氩离子激光器对准样品容器。散射光相对于入射光路90°收集入采集光路。采集路径采用陷波滤波器去除瑞利散 ...
限制在100波数。基于热折变玻璃的滤光片技术的发展使得滤光片的截止频率低至5 波数。这提供了一个独特的机会，使用高通量的单级光谱仪访问低于100波数的低频区域。由于这些体全息布拉格陷波滤波器的典型OD值在3到4之间，因此使用2到3个这样的滤波器可获得较佳的结果。图1给出了基于共焦显微拉曼系统的低频偏振拉曼测量系统。由于二维材料样品非常小和薄，需要结合显微镜系统将激光束聚焦在样品上，并使用后向散射几何，即使用相同的物镜将激光束聚焦在样品上并收集散射光。第①个有波长都被传输。光谱仪入口狭缝前的缺口滤光片进一步去除瑞利散射光。当不需要低频范围时，可以用一个简单的分束器代替第①个陷波滤波器，并可以在入 ...
吸模式在40波数以下的低频范围看到。这些声子的振动模式如图2所示。在2h型TMD中，拉曼有源声子模包括一对具有E对称性的简并面内振动模和一个具有A对称性的面外振动模。通常在图1的高频范围内，随着层数的增加，这些层内拉曼模会出现明显的峰移，这可以用来确定层数。这些峰的厚度依赖关系被归因于介电屏蔽、表面效应或当单层堆叠成多层时力常数的变化。这些峰移是识别给定晶体厚度的方便工具。然而，除了单层和双层之间，这种峰移通常小于1 波数，这并不比常规拉曼光谱仪的光谱分辨率大多少。因此，该方法适用于厚度达4、5层的薄样品，并应谨慎使用，外部因素如应变和掺杂也会影响峰的位置。图2.MoS2等典型2h型TMD的拉 ...
相邻峰的最小波数间隔，是光谱仪最重要的指标之一。通过测量元件灯(如霓虹灯、氩灯或汞灯)的光谱线，将光谱线的半最大值全宽(FWHM)作为拉曼光谱仪在每个波数范围内的分辨率。峰值半高宽的计算方法如图3所示，也可以通过高斯拟合得到。2.移频精度移频精度是光谱仪对样品的波数移频进行精确测量的一种性能，是拉曼光谱定性分析的基础。位移精度主要取决于激光器的光学设计和激发激光器的线宽。国标采用波数偏移确定的基准物质(单质硫、萘、聚苯乙烯，见表2)进行偏移精度检测。3.拉曼位移可重复性拉曼位移的稳定性是指对样品的某一拉曼位移测量的再现性。国家标准通过多次重复测量指定标准物质的特征峰来检验位移重复性。4.强度可 ...
融合之前，以波数（cm–1）通过nm = 10，000，000 /波数的方程转换为波长单位（nm）（Knox等人，2015）。为了排除每个光谱两个边缘的噪声部分，首先将VIS-NIR和MIR吸光度分别修剪为450-2500 nm和2600–12，600 nm。可见-近红外和MIR吸光度均经过萨维茨基-戈莱平滑处理（窗口尺寸：11;多项式阶数：2），然后向下采样到10 nm的间隔，以减少数据冗余并优化建模处理时间。随后的数据分析，如CWT分解和数据融合，都是在上述预处理步骤之后进行的。每个SOC类的可见光-NIR和MIR原始吸光度平均值。总体而言，VIS–NIR和MIR吸光度与文献中报告的典型土 ...
同时拍摄两张波数差较大的 SRS 图像，利用一个 Moku:Pro 来处理两个光电二极管检测器信号。图 6：HeLa 细胞 SRS 图像使用多仪器设置在间隔较远的拉曼跃迁处拍摄图 6 是利用一个Moku:Pro处理两个光电二极管检测器信号同时拍摄两个大波数差的 SRS 图像的代表性图像。三．结论Moku:Pro 的 LIA 为大量 SRS 显微镜实验提供了出色的解决方案。在本文档中，讨论了典型的单通道 SRS 成像、双通道成像和多仪器成像。用户界面允许对提取低强度 SRS 信号进行直观和强大的控制。重要的是 Moku:Pro 的多仪器工具功能允许在多仪器同用的紧凑型系统上进行复杂的成像实验。图 ...
cm-1的低波数拉曼信号。因此，低频拉曼需要在波长阻断和辨别效率上有一个量子飞跃，即滤波器具有更尖锐的截止特性和更窄的带宽。一种基于感光玻璃的新型体全息光学光栅解决了这一问题。这些滤光片用于清除激光输出的谱展，然后有效地对信号进行滤波以消除瑞利散射激光。因此，基于这些光学器件的仪器现在可以在频谱的5 - 200 cm-1区域提供出色的信号噪声。了解更多关于拉曼系列详情，请访问上海昊量光电的官方网页：https://www.auniontech.com/three-level-59.html更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电：上海昊量光电设备有限国产黄色在线观看是光电国产欧美在线专业代理商，产 ...
同时拍摄两张波数差较大的 SRS 图像, 利用一个 Moku:Pro 来处理两个光电二极管检测器信号。图4: Moku:Pro多仪器并行模式配置多通道锁相放大器图 4 演示了多仪器并行模式配置使用两个锁相放大器用于同步 SRS 显微镜实验。对于插槽 1 中的锁相放大器, 输入 In 1 是第1个光电二极管的检测信号, In 2 是参考信号, 输出Out 1是发送到外部数据采集卡的信号, Out 3被弃置。对于插槽2中的锁相放大器, In 3是第二个光电二极管的检测信号, In 2再次作为参考信号, Out 2是发送到外部数据采集卡的信号, Out 4被弃置。每个检测到的信号(Out 1 和 O ...
，k0为真空波数。脉冲测量技术通常采用非线性过程来获得脉冲幅度和相位灵敏度。在数学上，非线性相互作用的结果可以写成其中f表示特定的非线性相互作用。在本文中，我们主要处理二次谐波产生(SHG) d-scan，其中f简单地表示平方。zui后，测量该过程的功率谱作为色散的函数，得到二维迹线：上面给出的简单模型假设基波辐射与非线性信号的理想耦合，这意味着在脉冲带宽上有完美的相位匹配。对于宽带少周期脉冲，通常不是这样[31,32]，必须包含响应函数R(ω)(可能不仅包含有限相位匹配的影响，还包含技术参数，例如光谱仪响应函数)以适应不规则的光谱响应。图1(a)给出了中心波长为800 nm的理想10 fs- ...
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