中文：激发态；英文：excited state

电子跃迁到激发态后，损耗光使得部分处于激发光斑外围的电子以受激发射的方式回到基态，其余位于激发光斑中心的被激发电子则不受损耗光的影响，继续以自发荧光的方式回到基态。由于在受激发射过程中所发出的荧光和自发荧光的波长及传播方向均不同，因此真正被探测器所接受到的光子均是由位于激发光斑中心部分的荧光样品通过自发荧光方式产生的。由此，有效荧光的发光面积得以减小，从而提高了系统的分辨率。STED显微术能实现超分辨的另一个关键在于受激发射与自发荧光相互竞争中的非线性效应。当损耗光照射在激发光斑的边缘位置使得该处样品中的电子发生受激发射作用时，部分电子不可避免地仍然会以自发荧光的方式回到基态。然而当损耗光的 ...

带中的电子从激发态回到基态,缓慢放出较长波长的光,放出的这种光就叫荧光.如果把荧光的能量--波长关系图作出来,那么这个关系图就是荧光光谱.电子从激发态回到基态经历的时间即为荧光寿命.为了评估异质结中载流子的分离和传输特性,可对异质结进行荧光寿命测试.上图红蓝黑色曲线分别对应WS2,ReS2&WS2界面,ReS2的荧光寿命.可以看到ReS2的荧光寿命几乎没有信号,由于ReS2区域的寿命比WS2和界面区域的信号弱得多,因此在这种泵浦探测波长下,无法从ReS2到WS2传输光生载流子.所以从WS2到ReS2的光生载流子的时间动力学可直接评估WS2&ReS2异质结构的质量.如上图的插图所 ...

态跃迁到某个激发态，再以辐射跃迁的方式发出荧光回到基态。激发停止之后，分子激发出的荧光强度降到激发最大强度时的1/e所需的时间被称为荧光寿命，它表示粒子在激发态存在的平均时间，一般被称为激发态的荧光寿命。荧光寿命仅仅与荧光物质自身的结构和其所处的微环境的极性和粘度等条件有关，而与激发光强度、荧光团浓度无关，因此通常来说是绝对的。通过测定荧光寿命，我们可以直接了解所研究的体系所发生的变化，了解体系中许多复杂的分子间作用过程。时间相关单光子计数法（TCSPC）是目前测量荧光寿命的主要技术，其工作原理如下图所示：使用一个窄脉冲激光激发样品，然后检测样品发出的第一个荧光光子到达光信号接收器的时间。由时 ...

的光子以产生激发态。当受到光的激发，钙钛矿价带中的电子跃迁到导带，产生电子-空穴对，在内建电场的作用下，空穴和电子分别往正极，负极迁移，载流子的定向移动于是形成光电流。 ...

下三种：a 激发态吸收ESA激发态吸收是指同一个粒子从基态通过连续多光子吸收到达能量较高的激发态。首先,发光中心处于基态G上的离子吸收一个能量为φ1的光子，跃迁至中间亚稳态E1能级,若光子的振动能量恰好与E1能级及更高激发态能级E2的能量间隔匹配,那么E1能级上的该离子通过吸收光子能量而跃迁至E2能级，从而形成双光子吸收,只要高能级上粒子数量够多,形成粒子数反转,那么就可以实现较高频率的激光发射,出现上转换发光。b 能量传递过程ETU能量传递是指通过非辐射过程将两个能量相近的激发态离子A、B耦合，其中A把能量转移给B回到基态，B接受能量而跃迁到更高的能态，从而使B能够从更高的能级发射。c 光子 ...

（低能级）向激发态（高能级）跃迁时，需要从外界吸收一个光子；而当原子由激发态向基态跃迁时，则需要向外界释放一个光子。一个光子的能量：当我们用一个入射光子掠过原子时，就有一定几率使该原子由激发态向基态跃迁，从而释放出一个光子，最终，我们将得到两个光子（入射光子和受激辐射所产生的光子）。并且，原子受激辐射所产生的光子与原入射光的光子是性质全同的，即能量（频率）、偏振、相位都相同。这就是受激辐射的光放大现象，也是激光产生的底层机制。那么，只要我们让足够多的原子受激辐射（从激发态向基态跃迁），不就可以将原入射光放大，从而产生激光了么？虽然原理上是这样，但要产生激光却并没有那么简单，因为原子除了有受激辐 ...

光光子前处于激发态的平均时间。图1所示的指数衰减曲线说明了荧光发射时间的统计分布。单荧光团的荧光时间轮廓符合寿命常数τ的指数函数，而拉曼发射几乎与激发激光同时发生。由于拉曼信号比荧光信号的发射速度快得多，因此选择合适的时间门宽度，原则上可以在检测拉曼信号的同时最小化荧光的贡献。图1.激发激光脉冲、发射拉曼散射信号和发射荧光的时间轮廓。荧光强度随寿命呈指数衰减，而拉曼发射几乎与激发激光脉冲同时发生。例如通过光学驱动的克尔门去除拉曼信号中的荧光。克尔门是由一个非线性的克尔介质组成的两个交叉偏振器。由于光学克尔效应，克尔介质与高能门控激光脉冲之间的非线性相互作用产生了瞬态各向异性，使得任何入射线偏振 ...

模式共用处于激发态的原子，所以它们会争夺这些原子。当仅存在2或3种模式时，这一点最为显着，因为每种模式都占总输出功率的很大一部分。因此，极化输出功率曲线的包络线的形状一定是非高斯的。而一旦理解了模式竞争的规律就能更好的理解输出功率曲线的形状：1个模式：在模式扫描期间，输出功率将平滑地变化，大致遵循高斯氖增益曲线的轮廓（减去激光阈值）。真正的激光器在整个模式扫描过程中可以是单模的唯一方法是，腔体大约为10厘米或更小，或者有一种额外的方法强制 SLM 操作（例如腔内的标准具）。但稍长的管子将在部分模式扫描中以单模式运行，其余模式为2模式。典型1mW随机偏振氦氖激光管的纵模扫描图显示了Melles ...

从基态跃迁到激发态的能量要求时，多光子激发发生。荧光信号可以是进入生物样品的外源探针（Hpechst,AlexaFluor488等），也可以是内源分子（NAD(P)H或逆转录荧光蛋白）。（2）多光子成像对二次谐波（Second harmonic generation, SHG）生成敏感，即两个光子瞬间将它们的能量转移到一个波长减半的光子上。二次谐波生成不需要荧光基团，但要求分子结构是高度有序和特别对称的。最常见的满足二次谐波生成的生物结构是胶原。（3）多光子成像是一种非线性的过程，信号产生要求功率密度达到MW/cm2的量级。如此量级只有在显微物镜的焦平面才可以达到，因而将可以观测的信号限制在了 ...

全部都激发到激发态上（或其他基态上），使吸收达到饱和。这时对于探测光，没有对于的原子来共振吸收，预期的吸收不存在，弱光束可以几乎无损的通过原子蒸气。只有速度为或者方向与光束垂直的原子即对光没有多普勒效应的原子会同时和两束光共振，引发饱和吸收现象。通过光电探测器接收后，呈现在示波器上的功率曲线则为吸收峰的状态。铷原子D1线的饱和吸收光谱此外在两个超精细跃迁线的中间，也存在交叉共振吸收峰，其产生的原理同样是多普勒效应。若原子以速度v运动，方向与泵浦光相反，泵浦光与探测光频率均为，由于多普勒效应，该原子“感受”到的泵浦光频率 以及探测光频率，可以发现对原子来说两束光的多普勒移频量是相等的。当激光频率 ...