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電子躍遷到激發態後，損耗光使得部分處於(yu) 激發光斑外圍的電子以受激發射的方式回到基態，其餘(yu) 位於(yu) 激發光斑中心的被激發電子則不受損耗光的影響，繼續以自發熒光的方式回到基態。由於(yu) 在受激發射過程中所發出的熒光和自發熒光的波長及傳(chuan) 播方向均不同，因此真正被探測器所接受到的光子均是由位於(yu) 激發光斑中心部分的熒光樣品通過自發熒光方式產(chan) 生的。由此，有效熒光的發光麵積得以減小，從(cong) 而提高了係統的分辨率。STED顯微術能實現超分辨的另一個(ge) 關(guan) 鍵在於(yu) 受激發射與(yu) 自發熒光相互競爭(zheng) 中的非線性效應。當損耗光照射在激發光斑的邊緣位置使得該處樣品中的電子發生受激發射作用時，部分電子不可避免地仍然會(hui) 以自發熒光的方式回到基態。然而當損耗光的 ...
帶中的電子從(cong) 激發態回到基態,緩慢放出較長波長的光,放出的這種光就叫熒光.如果把熒光的能量--波長關(guan) 係圖作出來,那麽(me) 這個(ge) 關(guan) 係圖就是熒光光譜.電子從(cong) 激發態回到基態經曆的時間即為(wei) 熒光壽命.為(wei) 了評估異質結中載流子的分離和傳(chuan) 輸特性,可對異質結進行熒光壽命測試.上圖紅藍黑色曲線分別對應WS2,ReS2&WS2界麵,ReS2的熒光壽命.可以看到ReS2的熒光壽命幾乎沒有信號,由於(yu) ReS2區域的壽命比WS2和界麵區域的信號弱得多,因此在這種泵浦探測波長下,無法從(cong) ReS2到WS2傳(chuan) 輸光生載流子.所以從(cong) WS2到ReS2的光生載流子的時間動力學可直接評估WS2&ReS2異質結構的質量.如上圖的插圖所 ...
態躍遷到某個(ge) 激發態，再以輻射躍遷的方式發出熒光回到基態。激發停止之後，分子激發出的熒光強度降到激發最大強度時的1/e所需的時間被稱為(wei) 熒光壽命，它表示粒子在激發態存在的平均時間，一般被稱為(wei) 激發態的熒光壽命。熒光壽命僅(jin) 僅(jin) 與(yu) 熒光物質自身的結構和其所處的微環境的極性和粘度等條件有關(guan) ，而與(yu) 激發光強度、熒光團濃度無關(guan) ，因此通常來說是絕對的。通過測定熒光壽命，我們(men) 可以直接了解所研究的體(ti) 係所發生的變化，了解體(ti) 係中許多複雜的分子間作用過程。時間相關(guan) 單光子計數法（TCSPC）是目前測量熒光壽命的主要技術，其工作原理如下圖所示：使用一個(ge) 窄脈衝(chong) 激光激發樣品，然後檢測樣品發出的第一個(ge) 熒光光子到達光信號接收器的時間。由時 ...
的光子以產(chan) 生激發態。當受到光的激發，鈣鈦礦價(jia) 帶中的電子躍遷到導帶，產(chan) 生電子-空穴對，在內(nei) 建電場的作用下，空穴和電子分別往正極，負極遷移，載流子的定向移動於(yu) 是形成光電流。 ...
下三種：a 激發態吸收ESA激發態吸收是指同一個(ge) 粒子從(cong) 基態通過連續多光子吸收到達能量較高的激發態。首先,發光中心處於(yu) 基態G上的離子吸收一個(ge) 能量為(wei) φ1的光子，躍遷至中間亞(ya) 穩態E1能級,若光子的振動能量恰好與(yu) E1能級及更高激發態能級E2的能量間隔匹配,那麽(me) E1能級上的該離子通過吸收光子能量而躍遷至E2能級，從(cong) 而形成雙光子吸收,隻要高能級上粒子數量夠多,形成粒子數反轉,那麽(me) 就可以實現較高頻率的激光發射,出現上轉換發光。b 能量傳(chuan) 遞過程ETU能量傳(chuan) 遞是指通過非輻射過程將兩(liang) 個(ge) 能量相近的激發態離子A、B耦合，其中A把能量轉移給B回到基態，B接受能量而躍遷到更高的能態，從(cong) 而使B能夠從(cong) 更高的能級發射。c 光子 ...
（低能級）向激發態（高能級）躍遷時，需要從(cong) 外界吸收一個(ge) 光子；而當原子由激發態向基態躍遷時，則需要向外界釋放一個(ge) 光子。一個(ge) 光子的能量：當我們(men) 用一個(ge) 入射光子掠過原子時，就有一定幾率使該原子由激發態向基態躍遷，從(cong) 而釋放出一個(ge) 光子，最終，我們(men) 將得到兩(liang) 個(ge) 光子（入射光子和受激輻射所產(chan) 生的光子）。並且，原子受激輻射所產(chan) 生的光子與(yu) 原入射光的光子是性質全同的，即能量（頻率）、偏振、相位都相同。這就是受激輻射的光放大現象，也是激光產(chan) 生的底層機製。那麽(me) ，隻要我們(men) 讓足夠多的原子受激輻射（從(cong) 激發態向基態躍遷），不就可以將原入射光放大，從(cong) 而產(chan) 生激光了麽(me) ？雖然原理上是這樣，但要產(chan) 生激光卻並沒有那麽(me) 簡單，因為(wei) 原子除了有受激輻 ...
光光子前處於(yu) 激發態的平均時間。圖1所示的指數衰減曲線說明了熒光發射時間的統計分布。單熒光團的熒光時間輪廓符合壽命常數τ的指數函數，而拉曼發射幾乎與(yu) 激發激光同時發生。由於(yu) 拉曼信號比熒光信號的發射速度快得多，因此選擇合適的時間門寬度，原則上可以在檢測拉曼信號的同時最小化熒光的貢獻。圖1.激發激光脈衝(chong) 、發射拉曼散射信號和發射熒光的時間輪廓。熒光強度隨壽命呈指數衰減，而拉曼發射幾乎與(yu) 激發激光脈衝(chong) 同時發生。例如通過光學驅動的克爾門去除拉曼信號中的熒光。克爾門是由一個(ge) 非線性的克爾介質組成的兩(liang) 個(ge) 交叉偏振器。由於(yu) 光學克爾效應，克爾介質與(yu) 高能門控激光脈衝(chong) 之間的非線性相互作用產(chan) 生了瞬態各向異性，使得任何入射線偏振 ...
模式共用處於(yu) 激發態的原子，所以它們(men) 會(hui) 爭(zheng) 奪這些原子。當僅(jin) 存在2或3種模式時，這一點最為(wei) 顯著，因為(wei) 每種模式都占總輸出功率的很大一部分。因此，極化輸出功率曲線的包絡線的形狀一定是非高斯的。而一旦理解了模式競爭(zheng) 的規律就能更好的理解輸出功率曲線的形狀：1個(ge) 模式：在模式掃描期間，輸出功率將平滑地變化，大致遵循高斯氖增益曲線的輪廓（減去激光閾值）。真正的激光器在整個(ge) 模式掃描過程中可以是單模的唯一方法是，腔體(ti) 大約為(wei) 10厘米或更小，或者有一種額外的方法強製 SLM 操作（例如腔內(nei) 的標準具）。但稍長的管子將在部分模式掃描中以單模式運行，其餘(yu) 模式為(wei) 2模式。典型1mW隨機偏振氦氖激光管的縱模掃描圖顯示了Melles ...
從(cong) 基態躍遷到激發態的能量要求時，多光子激發發生。熒光信號可以是進入生物樣品的外源探針（Hpechst,AlexaFluor488等），也可以是內(nei) 源分子（NAD(P)H或逆轉錄熒光蛋白）。（2）多光子成像對二次諧波（Second harmonic generation, SHG）生成敏感，即兩(liang) 個(ge) 光子瞬間將它們(men) 的能量轉移到一個(ge) 波長減半的光子上。二次諧波生成不需要熒光基團，但要求分子結構是高度有序和特別對稱的。最常見的滿足二次諧波生成的生物結構是膠原。（3）多光子成像是一種非線性的過程，信號產(chan) 生要求功率密度達到MW/cm2的量級。如此量級隻有在顯微物鏡的焦平麵才可以達到，因而將可以觀測的信號限製在了 ...
全部都激發到激發態上（或其他基態上），使吸收達到飽和。這時對於(yu) 探測光，沒有對於(yu) 的原子來共振吸收，預期的吸收不存在，弱光束可以幾乎無損的通過原子蒸氣。隻有速度為(wei) 或者方向與(yu) 光束垂直的原子即對光沒有多普勒效應的原子會(hui) 同時和兩(liang) 束光共振，引發飽和吸收現象。通過光電探測器接收後，呈現在示波器上的功率曲線則為(wei) 吸收峰的狀態。銣原子D1線的飽和吸收光譜此外在兩(liang) 個(ge) 超精細躍遷線的中間，也存在交叉共振吸收峰，其產(chan) 生的原理同樣是多普勒效應。若原子以速度v運動，方向與(yu) 泵浦光相反，泵浦光與(yu) 探測光頻率均為(wei) ，由於(yu) 多普勒效應，該原子“感受”到的泵浦光頻率 以及探測光頻率，可以發現對原子來說兩(liang) 束光的多普勒移頻量是相等的。當激光頻率 ...
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