应数量的激光脉冲持续时间所抵消时，信号是否完全消失?•通过扫描入射激光的频率差，与文献中报道的CARS光谱相比，特征峰出现了吗?对于SRS信号：•信号是否随泵浦功率和斯托克斯功率线性缩放?当阻塞任一光束或失谐时间延迟时，它是否消失?•关闭调制器驱动波形时，信号是否完全消失?•当光电二极管是无偏置时，信号是否完全消失?•当调谐激光关闭与感兴趣的振动模式共振时，信号是否完全消失?•在感兴趣的拉曼波段上调谐激光差频获得的激发光谱是否与相关文献拉曼光谱相匹配?更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电：上海昊量光电设备有限国产黄色在线观看是光电国产欧美在线专业代理商，国产欧美在线包括各类激光器、光电调制器、光学测量 ...
21 nm、脉冲持续时间为2.3 ps的光谱和相应的强度自相关迹。带宽为0.2 nm的PMF Bragg光栅滤光梳齿约1560 nm。反射的梳齿被送入耦合器，用于光学外差拍信号检测。发射的梳齿在单通掺铒光纤放大器的两端抽运，平均功率为1300mw。在平均功率为200 mW的情况下，采用优化的自相位调制将光谱拓宽至45.5 nm，通过一段反常色散的PMF产生一个自相关宽度为117 fs（高斯拟合为83 fs）的输出脉冲。图2（c）和（d）分别为压缩光脉冲的展宽谱和干扰自相关迹。然后，放大的脉冲序列直接光纤耦合到一个1550px高度非线性锗硅酸盐光纤[41]。保持偏振的高度非线性光纤（HNLF）在 ...
nm。2.脉冲持续时间为1 - 2 ps，对应于变换限制脉冲的带宽为以这种方式匹配压缩相中振动跃迁的典型线宽。这种选择优化了峰值功率和光谱分辨率之间的权衡。较佳脉冲持续时间也可以取决于实验条件，因为已经表明，在某些情况下，响应是一个与时间相关的函数，因此信号可以对调制光束强度具有非线性依赖关系。3.近红外波长，从700到1200nm，较大限度地减少光损伤，这通常是由于多光子吸收，增加了组织穿透。4.高脉冲重复率，10 - 100MHz量级，较大限度地提高采集速度，同时较小化像素停留时间。5.光功率大于每支100mw，用于补偿传输路程中的损耗，同时达到生物样品允许的较大平均功率水平，即700n ...
1KHz）和脉冲持续时间（40us~1000us）范围内提供高达50W的功率，脉冲能量高达600mJ。由于突出的光束质量和高水平的水吸收，能在生物组织国产成人在线观看免费网站中提供惊人的结果。与闪光灯泵浦激光器相比，废热更少，冷却系统更小，有更紧凑的体积。通过采用可靠的激光二极管和坚固的结构，这些光源可连续7天24小时工作。另外，我们可以提供自由空间光和光纤耦合两种输出方式，并且可以根据客户的实际需求提供整套光学解决方案。如果您对铒激光器（Er:YAG）有兴趣，请访问上海昊量光电的官方网页：二极管泵浦固体激光器，废热少，体积小https://www.auniontech.com/details-1899.html ...
0 MHz，脉冲持续时间约为100 fs。中心波长为840nm(红外线)的激光束在BBO晶体中频率翻倍至420nm(蓝光)。基波光束在样品位置的功率高达350mw，作为泵浦光束激发样品。功率约为1mw的倍频波束作为探测波束。图1图1显示了在极性/法拉第(图1a)和纵向(图1b)几何结构中使用的光束路径。在静态测量的情况下，只使用蓝色(探针)光束。对于时间分辨的测量，延迟级用来在泵浦脉冲和探测脉冲之间引入时间延迟。光路50mm的变化允许泵浦和探针光束之间的总时间延迟超过300ps。在通过物镜聚焦到样品上之前，两束光束是平行偏振的，并由二向色镜共线叠加。半波片和格兰-泰勒偏振器的组合用于调节两束光 ...
程中由于探针脉冲持续时间为180秒，这里的热化过程没有得到解决。注意，对于zui大激励密度[图2(b)]，初始退磁完成。然后再磁化发生在两个主要步骤。第1个对应于自旋和晶格之间的平衡。两种强度对应的时间常数分别为2.5和5.2 ps。这种重要的变化可以用电子Ce和自旋Cm比热的温度依赖性来解释。随后发生的再磁化过程对应于晶格的冷却和与基底能量交换相关的自旋。它随激发密度变化不大[图2(a)和图2(b)分别为630和530 ps]。了解更多详情，请访问上海昊量光电的官方网页：https://www.auniontech.com/three-level-150.html更多详情请联系昊量光电/欢迎 ...
需连接电脑。脉冲持续时间低至50ps (FWHM)，单模光纤耦合（FC/PC），150mW脉冲峰值，功率80MHz 时平均 CW 功率为 1.5mW，提供外部和内部数字同步触发。SPAD单光子探测器：我们的USB 供电光纤耦合单光子 SPAD 探测器专为时间分辨荧光寿命成像和光谱测量而设计。尺寸小（100x60x30mm）且重量轻（235g），可通过USB 供电，光谱响应范围从370nm 到 900nm，7 cps 暗计数，抖动小于200ps。荧光寿命成像FLIM软件：我们的FLIM Studio软件旨在简化荧光寿命光谱和成像实验的数据采集、重建和分析。该环境提供了用户友好的界面和任何用户都可 ...
功率的增加，脉冲持续时间缩短的趋势符合孤子形成的预期逆比例规律（参见图2(a)）。在zui高功率操作点，脉冲的持续时间为77 fs，通过二次谐波自相关测量得到（参见图2(d)），在光谱上的半高全宽为16 nm（参见图2(b)），中心波长分别为1058 nm（comb 1）和1057 nm（comb 2）。我们观察到两个梳的无杂波射频（RF）频谱，在一个重复频率约为1.1796 GHz的频点上（图2(c)）。重复率差在这里被设置为Δfrep= 21.7 kHz。图2：双梳激光器输出特性的表征，两个梳同时运行：(a) 平均输出功率和脉冲持续时间随泵浦电流的变化。详细的锁模诊断结果显示在(b)-(d ...
散状态和输入脉冲持续时间的不同，导致光谱展宽的现象和机制的集合可以显著变化，某些过程可以主导或被其他过程抑制。超连续谱产生过程的主要非线性因素是:受激拉曼散射、自相位调制、四波混合、调制不稳定性、交叉相位调制、孤子动力学(孤子裂变和孤子自频移)和色散波的产生。尽管超连续谱生成背后有复杂的基础物理学，但中红外超连续谱生成的实际实现相对简单。图1说明了这一点，并描述了商用氟纤维(InF3)超连续介质发生器的概念原理和系统架构。开发了如图1所示的系统。图1所示。基于InF3光纤系统的中红外超连续介质源的基本方案和工作原理示例:所示发射光谱对应于商用超连续介质发生器(Thorlabs, SC4500， ...
光纤激光器（脉冲持续时间：60fs，重复频率：100MHz）。到达TX的22.3mW的NIR泵被转换为大约40µW连续当量的线性极化太赫兹辐射。在所有实验过程中，THz-TDS扫描时间均固定在70ps。光学装置是锯齿形透射几何类型(见图1):光经过两个OAPM后发散输出，然后被另外两个OAPM聚焦。一个样品可以放置在光束的腰部。透射的辐射由第二对OAPM对（与第1对旋转对称）引导到探测器上。此外在平行光束部分插入两个线栅偏振器，以确保高度的线极化。此外，它们还允许通过旋转偏振器的方法来降低强度。为了简化图1的设置，我们删除了所有的OAPM，直接照亮样品，并用专门为RIGI相机设计的镜头拍摄图像 ...
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