秒和飞秒级的光脉冲提供了新的技术手段。飞秒激光技术经历了1981年的染料激光（第一代）和1991年以掺钛蓝宝石激光（第二代）为代表的发展阶段，实现了超快的时间特性和超强的功率特性（峰值功率可提高至1015W），成为激光受控核聚变的快速点火、新一代加速器、精密微纳加工等前沿科学技术的重要支撑技术，从而开创了飞秒激光技术国产成人在线观看免费网站的新时代。在这样的前沿科学技术发展需求的背景下，1995年在德国研制出了第一根光子晶体光纤（Photonic Crystal Fiber，PCF），到21世纪初已形成以光子晶体光纤激光为代表的新一代飞秒激光技术。其主要特征是，将微纳结构引入增益介质，从而使产生飞秒激光的主要物理 ...
在其中传输的光脉冲的展宽特性，它是由于光纤中传输信号的不同频率（波长）成分与不同模式成分的群速度不同而引起传输信号发生畸变的一种物理现象。色散将使光纤中传输的无论是脉冲信号还是模拟信号均要发生波形畸变。信号波形畸变将导致传输的光脉冲在时域展宽而强度降低，从而使误码率增加，通信质量下降。为保证通信质量，则势必要加大相邻信息码之间的距离，这将限制通信容量；而且由于光纤的色散具有均匀性和累加性，传输距离越长，脉冲展宽与衰减也越严重，因而色散将限制信号在光纤中的最大中继距离。由此可见，解决色散补偿问题，制造出低色散的优质光纤，对增加通信容量、延长通信距离是十分重要的。分析表明，实际光源（如半导体激光器 ...
，当其从两激光脉冲重合处开始运动至两激光脉冲完全脱离，便完成了一次该路激光脉冲对另一路激光脉冲的扫描，可输出相关函数的波形。两束光共线入射倍频晶体时因满足相位匹配条件发生倍频效应（通过调节倍频晶体的方向，可满足单束光入射不发生倍频），探测器接收倍频光的信号，通过该信号的时间延迟和强度可确定原始激光的脉冲宽度。（2）非共线传输型当两束光经过回返装置再次回到分束片时不是共轴传输即为非共线测量方式，如上图所示。两束光经透镜聚焦至倍频晶体倍频，二次谐波可通过光阑并被探测器接收，而基频光则被挡在探测器靶面外。与共线型相比，该方法可以消除信号光中的背景光，能提供更高的测量精度，因此是目前使用更加广泛的检测 ...
生并发射一束光脉冲，打在物体上并反射回来，最终被接收器所接收。接收器准确地测量光脉冲从发射到被反射回的传播时间。鉴于光速是已知的，传播时间即可被转换为对距离的测量。结合激光器的高度，激光扫描角度，就可以准确地计算出每一个地面光斑的三维坐标X，Y，Z，如图所示。RGB双目指的是目前大家都在热点研究的，仅依靠双相机的视差获取深度信息的方式。RGB双目相机因为非常依赖纯图像特征匹配，所以在光照较暗或者过度曝光的情况下效果都非常差，另外如果被测场景本身缺乏纹理，也很难进行特征提取和匹配。根据几何原理：可以得出坐标信息。虽然由视差计算深度的公式很简洁，但视差d本身的计算却比较困难。我们需要确切地知道左眼 ...
以及在整个激光脉冲周期中材料温度如何升高，从而接近热损伤点。不同的材料有不同的吸收率，不同的热损伤温度，不同的介电击穿等级。图1 连续波激光，损伤由高平均激光功率密度引起的热效应导致。降低功率密度，可以防止损坏图2 长脉冲激光，高功率密度引起的热损伤。减小峰值功率或减小脉冲宽度以防止损坏图3 短脉冲激光，高功率密度引起的介质击穿。降低峰值功率密度，防止损坏图4 短脉冲激光器，低重复率，无损伤图5 短脉冲激光，高重复率导致热损伤。降低峰值功率密度或降低重复率，以防止损坏二、 激光损伤的定义为了充分理解激光损伤原理，首先有必要定义一些关键术语和变量，这些术语将用于下面的方程中，请参阅表1和图6来了 ...
要两个超快激光脉冲在样品上空间和时间上重叠。为了获得稳定的时间重叠，当今的SRS显微镜通常使用单个Ti：蓝宝石激光可产生泵浦光束和斯托克斯光束。皮秒和飞秒激光器均可用于SRS测量。皮秒激光器提供了更精细的光谱轮廓。无需额外的光学器件即可实现高光谱分辨率。与自发拉曼光谱不同，自发拉曼光谱可以用单色激光同时测量所有拉曼光谱，而受激拉曼光谱则需要进行波长调整以测量其他光谱点，并且在获取光谱图像时调整激光波长会限制测量速率。另一方面，飞秒激光器本身具有广谱。可以使用一种称为“光谱聚焦”的技术来快速调整泵和斯托克斯束之间的能量差。可以在更短的时间内获取光谱图像。但是，这种方法增加了系统的光学复杂性。需要 ...
50 fs激光脉冲。光学隔离器装在激光振荡器的出口，以防止激光束反射回振荡器。在隔离器前安装半波片调节TDTR测量时的激光功率。然后激光束通过偏振分束器分成泵浦光和探针光。在PBS之前，另一个半波片用来调整泵浦和探针光束之间的功率比。泵束通常在0.2-20 MHz范围内使用电光调制器(EOM)调制频率，然后通过物镜聚焦到样品。另外一些TDTR设置使用声光调制器(AOM)，但由于AOM的上升时间长得多，调制频率通常有限。EOM调制频率作为锁定检测的参考。在通过相同的物镜聚焦到样品之前，探针光束通过机械延迟线产生时间延迟。探测束通常在延迟阶段之前扩束，以减小长距离传输导致的发散。图1. 典型TDT ...
实线表示的激光脉冲的光谱。从热载流子的角度来看，非平衡过程发生在区域B和区域C。这些区域越宽，热载流子行为被确定得越好。较低的频率受到电子-声子耦合常数的限制，而上限是激光脉冲频谱的延伸。在这种情况下，黄金是热载流子研究的最佳材料，其带宽从1 GHz扩展到5 THz。图2.二氧化硅层上金膜的TDTR实验和模拟TM信号为了验证模型，已经测量了二氧化硅层上50 nm金膜的TDTR信号，激光脉冲持续时间为1 ps(532 nm)。让我们注意到信号是负的，因为在这个波长下金的热反射系数是负的，如图2插图。图2比较实验和模拟(2TM)热光谱。即使区域C和区域D重叠，上面详述的不同区域也清晰可见，因为1 ...
谱需要记录激光脉冲激发后发射光随时间变化的强度分布。理论上可以记录单个激发-发射循环的信号的时间衰减曲线，但在实际国产成人在线观看免费网站中还存在着许多问题。首先，要记录的时间衰减非常快，比如普遍使用的有机荧光团的光致发光过程仅持续几百皮秒到几十纳秒；另外不仅要获取荧光寿命，还要还原荧光衰减曲线形状，通常为了解决多指数衰减，必须能够在时间上将记录的信号解析到这样的程度：由几十个样品进行衰减。使用普通的电子瞬态记录仪很难达到所需的时间分辨率。 另外如果发射的光太弱则无法产生代表光通量的模拟电压。 实际上光信号可能只有每个激发/发射周期的几个光子。 然后信号本身的离散特性导致无法进行模拟采样。 即使可以通过增加激发功 ...
是通过测量激光脉冲的飞行时间来测量系统与目标之间的距离。激光探测系统向目标发射一个激光脉冲，经过目标反射后测量所经历的时间τ，则所测得距离为：式中， c 为真空中的光速。脉冲激光测距技术具有测量范围远、精度较高、测距速度快、结构简单等优点广泛用于军事、航天航空等领域。1973 年，美国NASA 在SKYLAB 卫星上安装测高仪，可以达到的测距范围为453km，测距精度为15m。中科院上海光机所研制出来的便携式测距仪，用它对能产生漫反射的水泥墙进行测距，测距范围为100m，测距精度0.5m。虽然脉冲飞行时间测距法可以测得的范围比较远，但是，由于受到计时精度的限制，最高的精度能达到cm 数量级，在 ...
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