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，ω为光束的光斑半径，其中分析式1可以知道，当Z 趋于0的时候，R(Z)趋于无穷，即此时波阵面为平面；当0≤|Z|≤ZR的时候，R(Z)逐渐减小，并且R(Z)>Z，即波阵面的曲率中心不在原点并且会随Z变化而变化，如下图所示。当Z= ±ZR时，ZR取到极小值±2ZR；而当Z ≫±ZR时，R(Z)重新增大，当Z趋于无穷的时候，变成平面波。分析式2可以知道，高斯光束电矢量的振幅随高斯函数变化，在光束中心（r = 0）的地方振幅最大，如上图所示，所以高斯光束的光斑没有清晰的轮廓。式3中的光斑半径是振幅为A0/e，它又是Z的函数，如上图所示，当Z = 0 的时候，ω(0)= ω0为最小，它是高斯光 ...
，ω为光束的光斑半径，其中将式11平方除以式9可得光斑大小与R和Z的关系：若出射光束的Z2 ≫ ZR2（远场），即R2= Z2 ≈ -f'，则由式13可知，为了将高斯光束良好地聚焦，通常采用短焦距透镜，而且入射的高斯光束束腰远离透镜。聚焦后的光斑的大小可以由式13算出，为上式中可见，焦斑尺寸相当于衍射斑直径，系统孔径角越大，焦斑尺寸越小，功率密度越高。另一方面，当入射束腰位于透镜物方焦面时，即x1=0，由式6得x2=0,Z2= -f^'，如上右图所示。出射光束束腰也位于后焦面上。由式5得于是为极大值。可见，入射光束的束腰距离透镜焦点越近，出射光束的光斑直径越大。与前面比较可以知 ...
y方向的有效光斑半径。ζ和η分别代表远场平面上x，y方向的坐标。在极限情况下，真空中激光在远场的模式分布为近场分布的傅里叶变换，由此同样可以通过下列式子来定义远场分布的有效光斑半径和。随着激光合束器的发展，目前的光纤激光输出功率可以达到百千瓦量级，但是此时的M2却高达50，光束质量堪忧，在经过较长距离的传输之后能量密度受大气的影响明显降低，因此提高光纤合束器输出激光的光束质量非常重要。本文将基于输入激光光束质量进行仿真分析，探究提高光纤合束器光束质量的方法。了解更多激光光束质量分析仪详情，请访问上海昊量光电的官方网页：https://www.auniontech.com/three-level ...
080nm，光斑半径为24.3mm，激光模式为单模，环境温度为20℃，光学器件材料为熔石英玻璃。表1 熔石英玻璃参数图2 熔石英玻璃在3KW功率下的热形变分布根据图2可知镜片在中心位置形变Max，往两侧逐渐减小，在300 S时中心Max形变为16.3nm。将图2的数据根据图3的流程带入计算可得图4所示结果。由图4可知当热致像差从0变为82nm时，M2从1变为1.05，而当这个值改为131nm时，M2则变为1.1。图3 仿真热致形变对激光光束质量变化的流程图图4 激光热致像差对激光光束质量的影响了解更多光束分析仪详情，请访问上海昊量光电的官方网页：https://www.auniontech.c ...
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