於(yu) 光譜分析的色散現象。下麵討論這些光學元件的成像特性。球麵光學元件的成像特性球麵透鏡因為(wei) 球麵易加工，便於(yu) 大量生產(chan) 和檢驗曲麵，所以球麵透鏡已成為(wei) 大多數光學係統中的基本成像元件。按照透鏡對光纖的作用可以分為(wei) 兩(liang) 大類：對光線起會(hui) 聚作用的稱為(wei) 會(hui) 聚透鏡，光焦度為(wei) 正值，又稱正透鏡；對光線起發散作用的稱為(wei) 發散透鏡，光焦度為(wei) 負值，又稱負透鏡。按照形狀不同有可以分為(wei) 凸透鏡和凹透鏡兩(liang) 類，其下又可以細分為(wei) 雙凸、平凸、月凸和雙凹、平凹、月凹等。需要注意的是，凸透鏡不一定都是正透鏡，凹透鏡不一定都是負透鏡。透鏡的正負不僅(jin) 與(yu) 形狀有關(guan) ，還和透鏡的厚度有關(guan) 。在空氣介質中，單個(ge) 透鏡的焦距（或光焦度）和透鏡的折射率、透鏡表麵的曲率 ...
單獨的波長:色散量由凹槽的數量決(jue) 定，通常表示為(wei) 每毫米凹槽。火焰波長決(jue) 定了在某一波長下的較佳效率。200槽係統響應300槽係統響應500槽係統響應600槽係統響應900槽係統響應1200槽係統響應1600槽係統響應1800槽係統響應擴散範圍溝槽數量越多，色散越廣。然而，這也限製了可解析波長的範圍，因為(wei) 探測器有固定的寬度。對於(yu) 寬波長範圍，可以使用低槽光柵，對於(yu) 小波長範圍的詳細分析，可以使用高槽光柵。這個(ge) 範圍被定義(yi) 為(wei) 色散範圍。溝槽的數量也對FWHM有影響。濾光片轉輪AdmesyRhea光譜式色度計包含一個(ge) 帶有4個(ge) ND濾波器(OD1, OD2, OD3和OD4)的濾光輪，以實現巨大的動態範圍，允許測量 ...
EPC和聲子色散。層間拉曼模包括層-層振動，其中每一層可以視為(wei) 一個(ge) 整體(ti) 單元，在拉曼光譜中稱為(wei) 線性鏈模型(LCM)。低頻拉曼技術，可以很容易地觀測到2dm的層間拉曼模，它對2DM片的厚度和堆積順序高度敏感。LCM還可以擴展到vdWHs，用於(yu) 研究界麵耦合和跨維EPC。此外，vdWHs中周期勢誘導的moiré模式導致成分的非中心層內(nei) 聲子被折疊回布裏淵帶(BZ)的中心，如扭曲多層石墨烯(tMLG)中的R和R '模以及扭曲雙分子層MoS2(t2LM)中的moiré聲子。所有這些拉曼特征都可以用來探測2dm的基本性能，包括厚度、結構相、摻雜水平、彈性性能等。來自其他激發的拉曼峰，如相關(guan) 電子、自旋和 ...
折射率相同而色散不等的玻璃很多，這樣，當不希望改變單色像差時,用此方法可方便的調換等折射率不等色散玻璃來校正色差,而對單色像差並無影響。這對複雜係統，特別是照相物鏡等大像差係統的設計，具有重要的實用意義(yi) 。3.如果不用挑選玻璃，而用改變曲率半徑的方法校正色差也甚為(wei) 方便。一般改變最後一麵的半徑。對一個(ge) 由N個(ge) 透鏡組成的係統，若要求波色差為(wei) 。在求得 N-1塊透鏡的(D-d)dn之後,根據上麵的公式，即可算出最後一塊透鏡色差,進而求出光線在最後一透鏡中的光路長度隨之，光線在最後一麵上的矢高和高度即可求出，有然後可按之前的公式求出最後一麵的半徑。因此,隻需根據中間色光的邊緣光線對k-1個(ge) 折射麵所作的光路計 ...
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利用一段正常色散的摻鉺光纖平衡色散管理孤子產(chan) 生的腔內(nei) 色散。該振蕩器在重複頻率為(wei) 100 MHz和泵浦功率為(wei) 415 mW時，平均輸出功率高達35 mW。圖2（a）和（b）分別繪製了半峰全寬為(wei) 21 nm、脈衝(chong) 持續時間為(wei) 2.3 ps的光譜和相應的強度自相關(guan) 跡。帶寬為(wei) 0.2 nm的PMF Bragg光柵濾光梳齒約1560 nm。反射的梳齒被送入耦合器，用於(yu) 光學外差拍信號檢測。發射的梳齒在單通摻鉺光纖放大器的兩(liang) 端抽運，平均功率為(wei) 1300mw。在平均功率為(wei) 200 mW的情況下，采用優(you) 化的自相位調製將光譜拓寬至45.5 nm，通過一段反常色散的PMF產(chan) 生一個(ge) 自相關(guan) 寬度為(wei) 117 fs（高斯擬合為(wei) 83 fs）的輸 ...
(也稱為(wei) 空間色散雙折射)。CaF2中的雙折射為(wei) 高性能的印刷国产成人在线观看免费网站帶來了性能問題。雙折射的傳(chuan) 統測量方法是讓光束穿過放置在交叉偏振器之間的樣品。光強通常在樣品旋轉360°時檢測。雙折射的大小與(yu) 較大信號(快軸與(yu) 偏振器軸為(wei) 45°)和較小信號(快軸與(yu) 偏振器軸平行或垂直)的差值有關(guan) 。該方法有測量時間長、精度低等缺點。每個(ge) 采樣點都要旋轉一個(ge) 樣品，這使得雙折射映射不切實際光彈性調製器(PEM)技術為(wei) 交叉偏振器技術提供了更好的選擇。PEM在高頻率(名義(yi) 上為(wei) 50千赫)調製入射光的偏振。當調製光通過雙折射樣品時，無論樣品的快軸方向如何，光的偏振總是會(hui) 發生變化。我們(men) 擴展了這一技術來分析兩(liang) 個(ge) 通道的偏振變化，在小於(yu) 2秒的時 ...
，材料會(hui) 發生色散）。但是因為(wei) 已經知道很多波長的反射率，在這些波長下的折射率n就可以推算出來，如上麵的公式所示。多層界麵現在考慮塗在材料上的一層薄膜。這種情形下，薄膜的頂部和底部都會(hui) 反射光。總反射光量是這兩(liang) 部分反射光的疊加。因為(wei) 光的波動性，這兩(liang) 部分反射光可能幹涉相長（強度相加）或幹涉相消（強度相減)，這取決(jue) 於(yu) 它們(men) 的相位關(guan) 係。而相位關(guan) 係取決(jue) 於(yu) 這兩(liang) 部分反射光的光程差，光程差又是由薄膜厚度，光學常數，和光波長決(jue) 定的。當薄膜內(nei) 光程等於(yu) 光波長的整數倍時，兩(liang) 組反射光相位相同，因而幹涉相長。當光重直人射到透明薄膜時就是這種情形，即2nd =iλ，這裏d薄膜厚度，i是整數（係數2是因為(wei) 光穿過薄膜兩(liang) 次）。相反，薄 ...
較低時延、低色散、低非線性、高損傷(shang) 閾值等優(you) 點，是可以代替傳(chuan) 統實芯光纖、突破光纖非線性性容量極限的潛在傳(chuan) 輸光纖。空芯光纖在低損耗、傳(chuan) 輸帶寬與(yu) 通信能力、低非線性等方麵都有著傳(chuan) 統光纖不可比擬的優(you) 勢。空芯光纖在理論突破、製備技術、基礎国产成人在线观看免费网站研究方麵都已經取得了較好的進展。空芯反諧振光纖以及基於(yu) 空芯反諧振光纖的光纖通信係統將會(hui) 有更大的技術突破與(yu) 国产成人在线观看免费网站前景，有潛力成為(wei) 下一代低損耗超寬長距離傳(chuan) 輸的通信光纖，可望突破現有技術瓶頸。相信經過產(chan) 業(ye) 界與(yu) 科學界的聯合創新，低損耗超寬帶空芯光纖技術將逐漸走向成熟並實現商業(ye) 化，也將極大地有利於(yu) 光纖通信係統未來擴容與(yu) 升級，對於(yu) 提升光纖係統的容量具有前瞻性的重要價(jia) 值。如果您對光子 ...
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