門控拉曼光譜儀(yi) 的設置和測量原理門控拉曼光譜儀(yi) 的組成和典型設置如圖1(a)所示。執行門控拉曼的基本組件是具有合適的重複率、脈衝(chong) 寬度和脈衝(chong) 能量的脈衝(chong) 激光激發源。大部分脈衝(chong) 激光能量聚焦在樣品光斑上用於(yu) 激發，但一小部分用於(yu) 通過延遲發生器使門控信號與(yu) 檢測序列匹配，並用於(yu) 與(yu) 探測器時間同步。主要組件如下:一個(ge) 脈衝(chong) 激光器(通常在皮秒時間範圍內(nei) )，具有快速重複率(通常在兆赫範圍內(nei) )，一個(ge) 延遲發生器，通過光電可調延遲設置同步到探測器-光譜儀(yi) 單元，以及一台計算機，它作為(wei) 控製器和測量裝置。圖1(b)顯示了TGRS的時間分布，具有可調節的時間門和伴隨的熒光抑製。根據圖1(a)所示的工作原理，探測器僅(jin) 在發射脈衝(chong) 期間被激活 ...
前的商用TG拉曼光譜儀(yi) 提供的光譜分辨率約為(wei) 5 (cm−1)波數，而一些基於(yu) CCD的係統可以達到1 (cm−1)以下。然而，大多數国产成人在线观看免费网站不需要子波數分辨率。5. TG拉曼spad探測器發展綜述Blacksberg等人和Nissinen等人在2011年首次展示了SPAD技術在TG RS中的国产成人在线观看免费网站。Nissinen小組使用300 ps脈衝(chong) Nd:YAG微芯片激光器的上升沿，在532 nm激發波長下，觸發延遲發生器和定時電路，以啟用SPAD，檢測一個(ge) SPAD元件上收集的拉曼光子。2013年晚些時候，Kostamovaara等人使用了類似的設置，證明了對於(yu) 大多數樣品誘導的熒光抑製方案，大約100 ps的門控時 ...
不會(hui) 幹擾門控拉曼光譜結果，並且在熒光存在下提高了弱拉曼信號的信噪比。此外，他指出，樣品中的同步熒光過程限製了拉曼檢測，門控原理允許使用短門控時間，並且可以接受更高的暗電流檢測器，例如未冷卻的pmt。同年，Harries等人首次將TR實驗中的熒光背景抑製水平與(yu) 在992 cm−1熒光團摻雜的苯拉曼帶上連續激發的水平進行了比較。當時的激光係統和探測器需要大型、複雜的設備，需要非常精確的設備校準。到1985年，Deffontaine等人正在測試皮秒(ps)時間門控的主動和被動方法，目的是結合同步條紋相機檢測和光學Kerrgate來提高信噪比;然而，他們(men) 注意到這種方法的適用性有限。同年，Watanabe ...
S)和減位移拉曼光譜，兩(liang) 者都需要在光譜采集之後進行額外的步驟。將傳(chuan) 統的連續波拉曼係統轉換為(wei) 基於(yu) CCD光譜儀(yi) 的SERDS設置隻需要小小的修改，即合並兩(liang) 個(ge) 稍微波長移位的激光激發源，通常在全寬半MAX(FWHM)時分開。一旦熒光變寬或扭曲拉曼峰，計算方法提高信噪比的能力有限。另一個(ge) 缺點是，由於(yu) 像素對像素靈敏度的隨機變化大於(yu) 實際的拉曼信號，它們(men) 可以忽略尖銳的拉曼峰值。一個(ge) 顯著的優(you) 點是，由於(yu) 非常窄的拉曼峰與(yu) 寬熒光之間的差異，它們(men) 可以用於(yu) 基線校正。當樣品顯示出幾十個(ge) 波數的更寬拉曼峰時，這種方法可能會(hui) 失敗。此外，在某些情況下，單一參數的自動計算基線校正可能不適合所有国产成人在线观看免费网站和樣本類型，因為(wei) (i)數據丟(diu) 失和光譜失 ...
器冷卻。傳(chuan) 統拉曼光譜(RS)的致命弱點是樣品誘導熒光發射。這是一個(ge) 競爭(zheng) 現象，發生在相對較弱的拉曼散射下，並且可以模糊整個(ge) 拉曼光譜，使材料的識別或量化成為(wei) 不可能。解決(jue) 這一問題的有效方法是時間門控(TG)，這是信號處理中常用的一種技術。熱重光譜的目的是測量特定時間段內(nei) 的信號，從(cong) 而實現對瞬態過程的監測。早在20世紀70年代，隨著科學家們(men) 在測量過程中尋找去除熒光背景信號的方法，TG就進入了RS領域。然而，TG拉曼直到zui近幾年才開始商業(ye) 化。為(wei) 了擴大RS的普遍適用性，克服熒光限製是很重要的。RS基於(yu) 從(cong) 激發波長位移的光子的非彈性散射，稱為(wei) Stokes和AntiStokes位移。它用於(yu) 提供給定樣品中受激分 ...
e） Ag的拉曼光譜2O 和 MNPA。圖1顯示的是還原誘導法製備NMPA的工藝示意圖，圖二是MNPA樣品的表征圖。全麵減少Ag2O可以通過更靈敏的拉曼光譜證實，還原樣品基本上是無特征的（圖2（e））。此外，還原後較大麵積樣品的能量色散X射線光譜（EDS）光譜表明純銀相（圖2（a）中插圖）。EDS中的Au信號歸因於(yu) 樣品的Au噴霧處理，以改善其SEM圖像。與(yu) 傳(chuan) 統的脫合金方法相比，這是通過還原法製造清潔多孔金屬的另一個(ge) 顯著優(you) 勢，它避免了引入任何犧牲材料和第二組分，排除了生產(chan) 中殘留物汙染和化學廢物的可能性。據報道，納米多孔襯底中殘留組分對SERS增強的影響不容忽視，例如，納米多孔銅襯底中殘留的Mn可 ...
現熒光光譜、拉曼光譜、熒光壽命、透射光譜、器件泵浦探測、光子反聚束多種探測模式，在原位超低溫、磁場、電化學、放射性材料等多種條件下均可使用。圖6：DMD（數字微鏡陣列）和SLM（空間光調製器）在本文中，提出了一種仿生高動態範圍偏振成像傳(chuan) 感器。該傳(chuan) 感器以兩(liang) 種方式模擬了螳螂蝦的視覺係統:(1)它利用了四個(ge) 不同的像素偏振濾波器，偏移45°，並集成了光敏元件;(2)底層光電二極管以正偏模式工作，對入射光子產(chan) 生對數響應。通過整體(ti) 結合這兩(liang) 項進步，我們(men) 創建了一個(ge) 快照偏光計，工作速度為(wei) 30 fps，動態範圍為(wei) 140 dB。傳(chuan) 統CMOS成像傳(chuan) 感器通過在反向偏置模式下操作單個(ge) 像素的光電二極管，在入射光子通量和輸出 ...
鏈狀結構，在拉曼光譜(圖b)中，熱處理後C=C鍵在1641 cm−1處的特征峰消失，說明PEGDA交聯成功，但LiTFSI中C - N - C鍵在747 cm−1處的特征峰和SN41中C - C≡N鍵在814 cm−1處的特征峰沒有明顯變化，說明這兩(liang) 種物質在高溫下仍能保持原有的活性交聯PEGDA骨架。這意味著熱處理不會(hui) 破壞添加劑SN和LiTFSI在SPE體(ti) 係中的鋰離子導電結構，而是可以使它們(men) 以非晶態均勻分布在SPE中，提高其離子導電性。在PLS內(nei) 部，SN具有較強的極性，其與(yu) TFSI-離子的相互作用削弱了其與(yu) Li+離子的結合，使得Li+離子在聚合物體(ti) 係中更加活躍。圖2.PEGDA在60℃下加熱一 ...
的印刷薄膜的拉曼光譜 b）TFSI模式前後的MoS2的印刷薄膜的熒光光譜考慮到嵌入過程中納米片的潛在損傷(shang) ，需要額外的後處理，如雙(三氟甲烷)磺酰亞(ya) 胺(TFSI)改性和退火。將打印後的器件在80℃的TFSI溶液中浸泡1 h，然後在400℃的Ar中退火，去除有機溶劑並降解襯底中的PVP。經過TFSI處理和退火處理的SiO2/Si襯底上印刷薄膜的拉曼光譜和光致發光(PL)光譜如圖3a、b所示。在385.4和404.8 cm-1處的兩(liang) 個(ge) 拉曼峰對應於(yu) MoS2麵內(nei) E1 2g和麵外A1g的振動模式。 E1 2g和A1g之間的拉曼位移約為(wei) 19.4 cm-1，表明MoS2納米片層數較少。TFSI修飾後，A1g的 ...
2O2Te的拉曼光譜在製備過程中，從(cong) Bi2Te3到Bi2O2Te的轉變也可以在拉曼光譜上觀察到，如上圖所示。Bi2Te3的經典拉曼位移顯示在圖的下部顯示了在62.7、93.4、124.1和140.3 cm-1處的四個(ge) 拉曼峰，對應於(yu) Bi2Te3的A11g，E2g，A1u和A21g，與(yu) Bi2Te3相比，圖3上部的拉曼光譜在較高波數處顯示了幾個(ge) 新的峰值，例如300.7 cm-1（B1g）和433.6 cm-1(E2g），都是Bi2O2Te的特征峰值，而在低波數處的那些峰值已經變得模糊。表明通過這種低溫工藝，可以有效的將Bi2Te3轉化為(wei) Bi2O2Te。以上結果表明，通過這種低溫快遞退火相變方法（RA ...
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