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感器采集闪烁点源经散射介质形成的散斑图样，点源在每一个随机相机帧中的位置通过计算的方式以非常高的精度确定，从而可以实现超分辨图像重建。zui终证明实现的分辨率超过了衍射极限，散射介质后100nm的特征可以被清晰分辨。SOSLI的分辨率极限受信噪比(SNR)约束，这一点与其它用于透明样品成像的计算超分辨率显微镜技术类似。作者开发了自适应SOSLI以通过动态散射介质(例如新鲜鸡蛋壳膜，其相关性低至0.2)进行超分辨成像。所提SOSLI技术可以穿透类似于生物组织或磨砂玻璃这样的半透明介质，成像分辨率达到亚波长级。原理解析(数学原理和实验装置见附录)：(1) 采集散斑图像。物体O由随机闪烁的点源组成: ...
600个物方点源的图像。对于三维图像，设立11个深度层，层间间隔为300um，标定11*60*60=39600个点源图像。对于彩色成像，还需要单独标定每一个颜色通道。视频1：三维成像效果附录：（1）所用多芯光纤FIGH-06-300S, Fujikura（2）无透镜与有透镜性能对比：（3）实验装置参考文献：J. Shin, D. N. Tran, J. R. Stroud, S. Chin, T. D. Tran, M. A. Foster, A minimally invasive lens-free computational microendoscope. Sci. Adv. 5, ea ...
合均匀的发射点源，更符合实际的漫反射或朗伯曲面。所求模型从标量计算转为向量计算，并将光锥变换拓展到向量形式的定向光锥变换，将反照率和曲面法线的复原看作为一个向量解卷积问题，使用Cholesky-Wiener分解来求解，通过在复原的法线上拟合曲面，重建高度准确的物体曲面(具体算法推导见附录)。(2)系统构成。高功率脉冲激光(35ps脉宽，重复频率10MHz, 出射激光平均光功率为1W@532nm)经准直和线偏振处理后经过偏振分光棱镜透射到二维振镜上对场景进行扫描，经中介墙反射回来的光线沿着原光路返回，并被偏振分光棱镜反射后聚焦到单光子雪崩二极管(SPAD)上。时间相关单光子计数器以SPAD和激光 ...
穷远处的一个点源，经过光学元件后，在自由空间传播一段距离z，到达图像传感器表面得到：(2) 从PSF到图像。获得点扩散函数以后，图像传感器每一个彩色通道感应的光强可以看作各个波长下图像与点扩散函数的卷积并乘以图像传感器的光谱灵敏曲线的积分。在这里认为PSF是平移不变的，只考虑近轴情况，离轴像差不考虑。(3) 传感器上建模。传感器上接收到的图像建模为每个像素上的积分加上高斯读取噪声。(4) 通过求解一个Tikhonov正则化zui小二乘问题重建。当PSF离散化大小与图像传感器像素大小匹配时，像素积分算子S为恒等式，可以在圆形边界条件的简化假设下用维纳滤波以封闭形式解决问题(7)，维纳滤波操作为： ...
波长为λ时对点源的像是一个艾里斑。艾里斑的第一个零点定义为瑞利衍射极限1.22λf#。f-数是f#尽管瑞利分辨率是表述成像系统分辨率的传统方法。我们在这里用它来衡量成像系统的自由度。如果一个相干成像系统的探测器平面最大线性尺度是Wd，则图像可分辨的点数S正比于：S是系统的信息传递能力的基本限制，我们称其为空间带宽积(space-bandwidthproduct, SBWP)。一个系统的空间带宽积是一个定值。由于非相干成像系统的OTF是光瞳函数的自相关，所以非相干成像系统的空间带宽积是4S。但是后续的讨论会忽略掉倍数4，因为它对计算成像概念的影响很小。对于即将进行的讨论，重要的是认识到，在一个平 ...
在此配置中，点源创建一个发散光束，该发散光束注入被测系统中。实时波前显示允许监控和优化光学对准。1.3面型检测当集成到反射装置中时，Phasics SID4波前传感器可以执行面型检测。Kaleo 软件输出3D 曲面图和凸面或凹面（如透镜、镜子或模具）的曲率半径。ISO 10110 标准定义的所有表面质量参数，如表面不规则度、粗糙度和波纹度，都是从该测量中计算得出的。也可以在任何方向上提取表面轮廓，并且可以将结果与理论表面进行比较。二、激光测试和自适应光学控制Phasics的波前传感器以其无与伦比的高分辨率（512x512）和易用性而著称。一台仪器可以涵盖广泛的用途：光束测试、光学系统对准、自适 ...
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