中文：跃迁；英文：transition

其中的 电子跃迁到激发态后，损耗光使得部分处于激发光斑外围的电子以受激发射的方式回到基态，其余位于激发光斑中心的被激发电子则不受损耗光的影响，继续以自发荧光的方式回到基态。由于在受激发射过程中所发出的荧光和自发荧光的波长及传播方向均不同，因此真正被探测器所接受到的光子均是由位于激发光斑中心部分的荧光样品通过自发荧光方式产生的。由此，有效荧光的发光面积得以减小，从而提高了系统的分辨率。STED显微术能实现超分辨的另一个关键在于受激发射与自发荧光相互竞争中的非线性效应。当损耗光照射在激发光斑的边缘位置使得该处样品中的电子发生受激发射作用时，部分电子不可避免地仍然会以自发荧光的方式回到基态。然而当损 ...

射产生的电子跃迁吸收带，通过分析本征吸收的吸收带我们可以从中挑选处合适的低损耗的窗口区，从而提高信号的传输效率。（2）非本征吸收损耗即杂质吸收，造成非本征吸收的原因可能是由于工艺的不完善引入的了新的杂质导致杂质的吸收损耗。其中对非本征吸收影响比较大有两种：1. 过渡金属离子Fe3+、Mn3+ 、Ni3+ 、Cu2+ 、Co2+ 、Cr3+等，这些过渡金属离子在0.6um-1.6um波段范围内光吸收能力较强，光纤制造过程中，过渡金属离子的数量应减少到十亿分之一以下，这样可以将损耗控制1dB/km以下。2. 氢氧根离子（OH-），水分子中解析出来的OH-振动吸收导致信号衰减并呈现出三个吸收峰：0. ...

能级就会发生跃迁，同时也伴随着散发出一定量的红外光。由于缺陷部位与正常部位的激发能级和导电率都不相同，因此激发出的荧光强度也不同，缺陷部位辐射的荧光强度要弱一些，只要利用图像采集设备对发出的荧光进行采集就可以根据亮度差异找出缺陷。锁相热图法（LIT）：当对处于暗盒中的太阳能电池施加一个脉冲电压时，分路电流就会对太阳能电池的温度分布造成一定的影响，只要对太阳能电池放射出的温度场进行成像就可以找出缺陷部位，这种检测方法就叫做暗锁相热图法（DLIT）；利用一个具有周期特性的脉冲光源对正负极断路的太阳能电池进行照射，之后对其散发出的荧光进行成像，就可以根据荧光的强弱找出缺陷部位，这种方法就是开路照明锁 ...

级以下的电子跃迁由于泡利阻塞效应而受到抑制（图三a）,导致发射率/吸收率降低.由于抛光铜板的红外反射率很高（〜100％）,而聚乙烯多孔膜是红外透明的,因此多层石墨烯器件在抛光铜板上的透射率为0.因此,可以将表面多层石墨烯的发射率写为ε＝α＝ 1-R,其中ε,α和R是抛光铜板上的表面多层石墨烯的发射率,吸收率和反射率.图三d显示了抛光铜板上多层石墨烯器件的原位反射率（RV / R0）.反射率测量表明,高于3 V时,反射率明显增加.这意味着高于3 V的吸收/发射率降低与图2c一致.此外,我们发现在500 nm以下的反射率几乎没有变化.这表明离子液体嵌入对于调节长波长范围内的光学效应更有效。另外,将 ...

低能级电子层跃迁到高能级电子层。高能态的电子是不稳定的，它会在极短的时间内（10-8s），以辐射光的形式释放能量后，回到原来的能态。这时发出的光即为荧光（fluorescence），其波长比激发光的波长要长，原理如图2-6所示。利用物质对光吸收的高度选择性，可制成各种滤片，吸收一定波长范围的光或允许特定波长的光通过，用来激发不同的荧光素，产生不同颜色的荧光。对于荧光的激发波长一般都在紫外和可见波段，而对于荧光的发射波段一般都在可见光波段观察荧光一般都采用落射荧光观察方式，就是激发光是由显微物镜照射到样品上，而不是大家常见的在样品下方进行透射照明的方式，当然也存在一些使用透射荧光的观察方式，但是 ...

收入射光能量跃迁到导带,产生电子空穴对,这时候去掉激发光,材料导带中的电子从激发态回到基态,缓慢放出较长波长的光,放出的这种光就叫荧光.如果把荧光的能量--波长关系图作出来,那么这个关系图就是荧光光谱.电子从激发态回到基态经历的时间即为荧光寿命.为了评估异质结中载流子的分离和传输特性,可对异质结进行荧光寿命测试.上图红蓝黑色曲线分别对应WS2,ReS2&WS2界面,ReS2的荧光寿命.可以看到ReS2的荧光寿命几乎没有信号,由于ReS2区域的寿命比WS2和界面区域的信号弱得多,因此在这种泵浦探测波长下,无法从ReS2到WS2传输光生载流子.所以从WS2到ReS2的光生载流子的时间动力学 ...

能级向高能级跃迁，测量在不同波长处的辐射强度就得到了红外吸收光谱。拉曼光谱：光照射物质，发生散射，其中非弹性散射的部分，散射光频率相对于入射光频率发生了一定变化，这部分非弹性散射被称为拉曼光谱。红外光谱源于分子中偶极矩的变化，拉曼光谱源于极化率的变化。二、拉曼光谱与红外光谱活性判别法则1. 互排法则：有对称中心的分子其分子振动对红外和拉曼之一有活性，则另一非活性。2. 互允法则：无对称中心的分子其分子振动对红外和拉曼都是活性的。三、拉曼光谱与红外光谱关系苯甲酸的红外与拉曼光谱1）相同点：红外光谱和拉曼光谱都可以用来分析分子结构和化学组成，而且它们都属于分子振动光谱2）不同点：1. 红外光谱是吸 ...

收能量从基态跃迁到某个激发态，再以辐射跃迁的方式发出荧光回到基态。激发停止之后，分子激发出的荧光强度降到激发最大强度时的1/e所需的时间被称为荧光寿命，它表示粒子在激发态存在的平均时间，一般被称为激发态的荧光寿命。荧光寿命仅仅与荧光物质自身的结构和其所处的微环境的极性和粘度等条件有关，而与激发光强度、荧光团浓度无关，因此通常来说是绝对的。通过测定荧光寿命，我们可以直接了解所研究的体系所发生的变化，了解体系中许多复杂的分子间作用过程。时间相关单光子计数法（TCSPC）是目前测量荧光寿命的主要技术，其工作原理如下图所示：使用一个窄脉冲激光激发样品，然后检测样品发出的第一个荧光光子到达光信号接收器的 ...

快即以无辐射跃迁的形式衰减到亚稳态能级E2 上。由于Er3+ 在能级E2 上寿命较长，在其上的粒子数聚集越来越多，从而在能级E2和E1之间形成粒子数的反转分布。这样，当具有1550 nm波长的光信号λEr通过这段掺铒光纤时，处于亚稳态能级的粒子即以受激辐射的形式跃迁到基态，并产生和入射光信号光（1550 nm）完全一样的光子，从而大大增加了信号光中的光子数量，也即实现了信号光在掺铒光纤中输出时不断被放大的功能。因此，利用掺铒光纤即可制成掺铒光纤放大器EDFA。掺铒光纤纤芯中铒的掺杂浓度取决于光纤放大器的设计要求，通常掺杂浓度在100-1000×10-6 ，且集中在3-6 um的纤芯中。结语：光 ...

能量并从价带跃迁到导带，在天线表面瞬间（10-14 s）生成光生载流子（电子）。电子在偏置电场的加速作用下定向迁移生成瞬态光电流，进而向外辐射太赫兹波。理论上只要外加电场足够强，太赫兹辐射就可以得到显著的增强，但是实际实验中过高的能量会导致光电导开关被损坏。另外半导体基底、金属电极的几何结构与泵浦激光脉冲持续时间共同影响着光电导天线（光电导开关）的性能。半导体基底须具有高载流子迁移速率、极短的载流子寿命以及高击穿阈值。使用不同的波段激发往往需要不同的基底，常用的半导体基底材料有低温生长的砷化镓（LT-GaAs）、蓝宝石（RD-SOS）等。光学整流法在线性材料中，双光束传输时相互不干扰，可独立传 ...