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振拉曼光譜的聲子模式拉曼散射實驗可以測量由振動對稱而具有拉曼活性的晶體(ti) 的特定聲子模式的能量。考慮到原子構型的對稱性，每個(ge) 晶體(ti) 都可以被歸類到一個(ge) 特定的點群，這決(jue) 定了可能的拉曼主動振動模式。精確的聲子能量是通過考慮振動模式、原子質量和它們(men) 的相互作用強度來確定的。二維材料的每一層都可以指定一個(ge) 特定的點群，一個(ge) 特定的聲子是否可以通過拉曼散射到達取決(jue) 於(yu) 聲子模的對稱性和晶體(ti) 的對稱性。對於(yu) 少層二維材料，晶體(ti) 的對稱性取決(jue) 於(yu) 層數。嚴(yan) 格地說，在相同的材料中，不同厚度的相似振動模式，其模態符號應該是不同的。然而，在許多情況下，為(wei) 了方便起見，人們(men) 使用塊晶體(ti) 的統一表示法來表示其他厚度的模態。聲子模的層數依賴性很特別，以 ...
，激光於(yu) 係統聲子進行相互作用導致最後光子能量增加或者減少，而由這些能量的變化可得知聲子模式。下圖展示了顯微拉曼光譜原理光路以及使用的相關(guan) 器件：其中用來進行拉曼光譜實驗的激光器我們(men) 稱之為(wei) 拉曼激光器，拉曼激光器區別於(yu) 普通激光器的一個(ge) 最大不同就是激光器的線寬，就是激光器的單色性，一般來說，普通激光器的線寬在0.1納米到幾個(ge) 納米之間，而拉曼激光器最低要求激光器線寬不能超過0.001納米，最好是使用單縱模激光器進行實驗。法國Oxxius国产黄色在线观看單縱模拉曼激光器因為(wei) 拉曼信號相對激光強度差了6-8個(ge) 數量級，所以一般采用兩(liang) 片拉曼濾色片或者三片拉曼濾色片濾除激光器本身的信號幹擾，拉曼濾色片也不同於(yu) 普通的熒光濾色片， ...
。2D峰是雙聲子共振二階拉曼峰，用來反映多層石墨烯的堆垛方式。二硫化鉬MoS2如上圖是首爾國立大學Takhee Lee的研究工作，用拉曼光譜儀(yi) （Xper Ram200）測試了MoS2的拉曼譜圖。E12g是MoS2的麵內(nei) 振動模式，拉曼峰在380cm-1處，A1g是MoS2的層間振動模式，拉曼峰在400cm-1處。可以通過這兩(liang) 個(ge) 拉曼峰的位移差來表征MoS2的層數。如圖為(wei) MoS2的E12g和A1g拉曼峰的成像圖，由此可見合成的三角形確實是MoS2樣品層，並且圖2（a）和（b）的圖像中沒有觀察到關(guan) 於(yu) 峰位置的任何顯著偏差，這說明合成了均勻的MoS2薄膜。這些成像在這兩(liang) 個(ge) 特定頻率下顯示均勻的強度，說明Mo ...
量相反的兩(liang) 個(ge) 聲子參與(yu) 的雙共振拉曼過程，在碳原子sp2雜化的材料中都會(hui) 出現。石墨烯根據邊緣的不同，具有不同的手性，根據D峰的強度可以識別拉曼邊緣的手性。碳納米管如圖是單根單壁碳納米管的拉曼光譜，一個(ge) 主要特征是位於(yu) 160~300cm-1區間的呼吸振動模式，與(yu) 全部碳原子在徑向的對稱運動相關(guan) 。有實驗表麵，徑向呼吸振動模式的頻率與(yu) 單根碳納米管的直徑成反比。在碳納米管形成管束時，由於(yu) 被近鄰納米管施加的空間限製，呼吸模式出現向高頻方向6~20cm-1的偏移。在1250~1450cm-1區間所觀察到的碳納米管D峰與(yu) 激發光能量之間有線性關(guan) 係。參考文獻[1] 安德裏亞(ya) ·卡羅·費拉裏.從(cong) 納米管到金剛石：碳材料的拉曼 ...
後通過電子-聲子碰撞傳(chuan) 遞能量。這可通過雙溫模型（2TM）描述，電子溫度為(wei) Te，聲子溫度為(wei) Tp。 最後，電子、聲子間的熱平衡在幾皮秒內(nei) 到達。雙溫模型條件達到熱平衡(Te=Tp)且樣品層內(nei) 聲子弛豫(Tp遞減)已經開始。薄膜傳(chuan) 感器中的電子-聲子演化圖1. (a) 150納米和(b) 50納米厚的鋁膜表麵(紅色)和鋁/二氧化矽界麵(藍色)的電子Te(實線)和聲子Tp(虛線)溫度如圖1紅線，鋁中電子溫度迅速升高，迅速馳豫，代表能量從(cong) 電子快速轉移到聲子。如圖1藍線，150 nm傳(chuan) 感器在界麵處沒有明顯的熱傳(chuan) 遞，50 nm的傳(chuan) 感器在界麵處電子溫度明顯增加。圖2. (a)、(b)：聲子溫度弛豫，(c)、(d)： ...
薄膜,電子-聲子耦合,溫度,金,鋁,鉻,鉑,銅,表一.用於(yu) 2 TM模型計算的材料列出的屬性包括電子-聲子耦合常數(g)、電子比熱常數(γe)、300 K溫度下的熱容常數(C1)、電子熱導率(λe)和聲子熱導率(λl)。聲子弛豫起始時間trp由2 TM模型計算獲得。傅裏葉頻譜分析圖1.金和鋁在10 KHz歸一化的頻率響應幅度的比較。虛線代表1TM溫度模式，實線藍色和橙色代表2TM溫度模式光譜，紅色代表半峰全寬下100 fs激光泵浦脈衝(chong) 的光譜為(wei) 了獲得材料的頻率響應，將時域譜進行傅裏葉變換可得到圖1中的頻域譜，其中藍色和橙色的實線是在50 nm厚換能器的頂麵的電子溫度的光譜。這些光譜可以分為(wei) 四個(ge) 不同 ...
子產(chan) 生戰勝了聲子產(chan) 生。為(wei) 了應對這一挑戰，專(zhuan) 門為(wei) 低溫高效作業(ye) 設計了兩(liang) 種新設計，分別稱為(wei) 單井注入器設計[17]和“超強耦合”主動設計[18]。單井注入器設計體(ti) 現在注入器狀態。從(cong) 單個(ge) 注入井開始，該結構中隻有一個(ge) 注入井狀態。這種注入器狀態的空間和能量位置經過精心設計，以便在開啟狀態下建立“熱正向填充”方案。該方案有利於(yu) 種群反轉和載體(ti) 傳(chuan) 輸。這樣可以使內(nei) 部量子效率和電壓效率Z大化。在這種結構下，WPE為(wei) 53%，這代表了任何QCL的高值。多年來，在4.7 μm的特定波長附近已經出現了幾個(ge) 重要的突破。大多數這些突破可以很容易地適用於(yu) 其它中紅外波長。在所有的一切中，材料質量是重要的，並強烈地影響差分增益和在設備 ...
為(wei) 二維帶中的聲子與(yu) 通常的單聲子拉曼過程不同，具有有限的動量。由於(yu) 散射過程不僅(jin) 敏感地依賴於(yu) 所涉及的聲子模，而且還依賴於(yu) 區域邊界附近電子帶的細節，因此線的形狀隨著激發能的變化而變化。在各向同性tmd的情況下，強激子效應強烈影響光學性質。當激發能與(yu) A或B激子的能量相匹配時，由於(yu) 強共振效應，許多禁限拉曼模得到增強。Davydov分裂模在某些材料中隻在一定的激發能範圍內(nei) 觀察到。對於(yu) 各向異性的二維材料，極化依賴隨激發能的變化而變化。您可以通過我們(men) 的官方網站www.weilancj.com了解更多拉曼光譜儀(yi) 、熒光壽命、光電流的相關(guan) 国产欧美在线信息，或直接來電谘詢4006-888-532。 ...
曼散射依賴於(yu) 聲子對光的非彈性散射，其效率非常低(通常每約105-107個(ge) 光子中就會(hui) 產(chan) 生一個(ge) 拉曼散射光子)，導致拉曼散射截麵為(wei) 10−26-10−31cm2。如果被探測材料的可用散射體(ti) 積非常小，就像二維半導體(ti) 的情況(散射體(ti) 積等於(yu) 激光光斑麵積乘以µ2範圍內(nei) 的麵積乘以二維材料的亞(ya) 納米厚度)，這是特別關(guan) 鍵的。因此，測量激光功率密度保持在損傷(shang) 閾值以下通常需要很長的采集時間，以獲得足夠好的信噪比。關(guan) 於(yu) 第②個(ge) 限製，傳(chuan) 統光學測量中的SR是由光學衍射極限(使用高數值孔徑物鏡的激發波長的大約一半)決(jue) 定的。因此，在現代微拉曼裝置中，當使用可見範圍內(nei) 的較短激發波長時，可以實現的較小探測尺寸約為(wei) 200 nm。然而一些因素 ...
布裏淵區中心聲子分支的數量對於(yu) 任何這些疊加序列都是相同的。要使聲子模具有拉曼活性，最重要的參數是非零極化張量。一階拉曼模的極化張量決(jue) 定了各自拉曼模的拉曼強度。拉曼張量和散射幾何的結合定義(yi) 了特定聲子模式的拉曼選擇規則，從(cong) 而確定了拉曼散射效率。對於(yu) 已知點群的給定晶體(ti) 結構，其振動模數可由群論分析的不可約表示得到。然後，根據相應的基本函數確定拉曼有源模式。因此，為(wei) 了正確理解二維材料的拉曼光譜，了解特定晶體(ti) 各自的點群(空間群)是很重要的。更多詳情請聯係昊量光電/歡迎直接聯係昊量光電關(guan) 於(yu) 昊量光電：上海昊量光電設備有限国产黄色在线观看是光電国产欧美在线專(zhuan) 業(ye) 代理商，国产欧美在线包括各類激光器、光電調製器、光學測量設備、光學元件等，涉及應 ...
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