理計算可得雙折射的係數，並且結果表明三個(ge) 化合物都是負的雙光軸晶體(ti) ，在1064nm的激發光下Δn=nz-nx，其雙折射係數分別為(wei) ：0.070, 0.090和0.060，此數據表明上述三個(ge) 化合物的雙折射係數大於(yu) 已經報道的磷酸複鹽晶體(ti) 。圖3(a)、(b)和(c)分別為(wei) 化合物K2(TeO)P2O7、Rb2(TeO)P2O7和Cs2(TeO)P2O7的雙折射係數譜圖您可以通過我們(men) 的官方網站了解更多的国产欧美在线信息，或直接來電谘詢4006-888-532。 ...
的光有不同的折射率，便造成了多波長的光束通過透鏡後傳(chuan) 播方向分離。簡單來說，色差就是顏色分離帶來的光學係統的像差。色差分兩(liang) 種，一種叫做軸向色差，另一種叫做垂軸色差。本章我們(men) 隻詳細介紹軸向色差。二、軸向色差的概念軸向色差，Longitudinal Aberration，也叫做球色差、位置色差、縱向色差，指不同波長的光束通過透鏡後焦點位於(yu) 沿軸的不同位置，因為(wei) 它的形成原因同球差相似，顧也稱其為(wei) 球色差。由於(yu) 多色光聚焦後沿軸形成多個(ge) 焦點，無論把像麵置於(yu) 何處都無法看到清晰的光斑，看到的像點始終都是一個(ge) 色斑或者彩色光暈。如圖所示三、軸向色差產(chan) 生的原因由於(yu) 不同顏色的光波長不同，則通過同一透鏡的焦距不同，而造成的 ...
過光學零件的折射和反射來實現，決(jue) 定一種材料能否用來製造光學零件，要看它對要求成像的波段是否透明，或者在反射的情況下是否具有足夠高的反射率。對於(yu) 透射光學零件來說，透射材料的特性除了透過率之外，還有它對各種特征譜線的折射率，其中以D或d線的折射率nD或nd以及F線和C線的折射率差nF-nc作為(wei) 其主要的光學性能參數，這是因為(wei) F線和C線接近人眼光譜靈敏極限的兩(liang) 端，而D線或d線在其中間，接近人眼最靈敏的波長，nd稱為(wei) 平均折射率，nF-nc稱為(wei) 平均色散。此外，將ϑd=(nd-1)/(nF-nc)稱為(wei) 阿貝常數或平均色散係數，任意一對譜線的折射率差，如ng-nF稱為(wei) 部分色散；部分色散和平均色散的比值稱為(wei) 部分色 ...
異性引起的雙折射引起的反射探測光束和黑磷樣品內(nei) 部的聲波之間的相互作用引起的。這些振蕩也通過校正減法抵消[注意，圖2(a)中的校正信號是平滑的，沒有振蕩]。這種方法使得TR-MOKE測溫法不容易出錯，因為(wei) 任何與(yu) 傳(chuan) 感器磁化狀態無關(guan) 的雜散信號都可以被抵消。圖2. 使用9兆赫調製頻率和w0=12 μm的激光光斑尺寸在塗覆有26.9納米厚的三丁基錫化合物層的黑磷樣品上測量的TR-MOKE信號的例子。(a)作為(wei) 延遲時間函數的正(M+)、負(M)和校正的vin信號。插圖顯示了前幾百ps時出現的周期為(wei) 21 ps的布裏淵散射振蕩。這些振蕩在校正後的Vin中被抵消。(b)比率信號——來自實驗(符號)和熱模型模擬( ...
的相對相位。折射率隨光的頻率而變，因此，隨著光子在材料中傳(chuan) 播，兩(liang) 個(ge) 不同折射率的光子之間的相位關(guan) 係將改變。除非晶體(ti) 對這些頻率進行了相位匹配。為(wei) 了輸入光子進行有效的非線性轉換，需要在整個(ge) 晶體(ti) 中保持輸入光子和輸出光子之間的相位關(guan) 係。如果相位不能匹配，產(chan) 生光子相互間將以正弦的方式在同相和異相之間變化，限製從(cong) 晶體(ti) 中輸出光子的數量，如圖所示。傳(chuan) 統相位匹配要求光在一個(ge) 特定的方向上在晶體(ti) 中傳(chuan) 輸，在這個(ge) 方向上晶體(ti) 的自然雙折射和輸出光的折射率相匹配。盡管這種方式可以實現相位匹配，但是限製了這些材料隻能在小波長範圍內(nei) 實現。而通過改變結構，讓PPLN晶體(ti) 的晶向周期性反轉，通過在每個(ge) 正弦產(chan) 生的峰值反轉晶向，可以避免光子 ...
LN具有高的折射率，在每個(ge) 未鍍膜的麵上導致14%的菲涅爾損耗。為(wei) 了增加晶體(ti) 的透過率，晶體(ti) 的輸入和輸出端麵鍍了增透膜，從(cong) 而將每個(ge) 麵的反射率降到1%以下。溫度和周期：一個(ge) PPLN晶體(ti) 的極化周期是由使用光的波長決(jue) 定的。準相位匹配波長可通過改變晶體(ti) 的溫度來稍微調節。每種晶體(ti) 都包括多種不同的極化周期，這些極化周期可在給定的晶體(ti) 溫度下使用不同的輸入波長。轉換效率與(yu) 溫度的廣西符合一個(ge) sinc2函數，描述晶體(ti) 的溫度接受帶寬。晶體(ti) 越長，接受帶寬越窄，對溫度越敏感。在多數情況下，非線性相互作用的效率對溫度的敏感性在幾個(ge) 攝氏度以內(nei) 。20mm長MgO：PPLN晶體(ti) 1064nm泵浦SHG強度與(yu) 溫度的關(guan) 係通過將晶體(ti) 加熱到 ...
的複雜度。高折射率的材料，比如SF57玻璃柱，或者一對光柵需要被加入到光路中。同時，光譜掃描的範圍本身也有限。一個(ge) 關(guan) 於(yu) 光譜對焦的詳細介紹可以在一篇Z近發表的文獻中查詢12。總結來說，如果成像隻需要測量單個(ge) 拉曼位移，則皮秒激光可以簡化光路的設置。對於(yu) 光譜圖像的采集，飛秒激光可以極大的提高采集速度。Moku:Lab的鎖相放大器可以與(yu) 皮秒或者飛秒激光所配合使用。在這個(ge) 国产成人在线观看免费网站指南中，我們(men) 將使用飛秒激光（Spectra-physics Mai Tai）配合SF57玻璃柱對光譜對焦SRS進行演示。調製，延時台，以及掃描鏡泵浦光和斯托克斯光通常會(hui) 使用電光調製器（EOM）或聲光調製器（AOM）進行調製。調製頻率 ...
度的光線經其折射以後，具有不同的軸向位移。這就是平行平板的球差。顯然，它就是實際光線與(yu) 近軸光線的軸向位移量之差，如下圖所示，即，從(cong) 而可以得到平行平板的實際球差公式，下式中I1即為(wei) 該光線的孔徑角U1.平行平板的初級球差公式則可以從(cong) 初級球差的一般表達式來得到，可見，平行平板恒產(chan) 生正球差，其大小隨平板厚度d和入射光束孔徑角U1的增大而增大。在下圖所示的雙筒棱鏡望遠鏡係統中，如果物鏡的相對孔徑為(wei) 1/3.5，二塊轉像棱鏡相當於(yu) 厚度為(wei) 86毫米的平行平板，其折射率為(wei) 1.5696，按上麵所示的公式可以算出此係統的初級球差和實際球差分別為(wei) 0.3322和0.3360。可以看出此時G級球差很小，但是該物鏡係統的球差 ...
的連線稱為(wei) 該折射球麵的輔軸 (secondary optical axis) ；軸外點發出通過某孔徑帶上邊緣的光線稱某孔徑帶的上光線；軸外點發出通過某孔徑帶下邊緣的光線稱某孔徑帶的下光線；軸外點發出通過某孔徑帶前邊緣的光線稱某孔徑帶的前光線；軸外點發出通過某孔徑帶後邊緣的光線稱某孔徑帶的後光線。二、軸外像差概述如下圖中B為(wei) 物平麵上一遠離光軸的點，它總可認為(wei) 在輔軸上。B0’是B點的高斯像，B’是B點的近軸像，由於(yu) 像麵彎曲，它並不與(yu) B0’重合。對輔軸而言,B點僅(jin) 產(chan) 生球差，但因 B點的成像光束中,各光線相對於(yu) 輔軸有不同的高度,球差不同，使折射光束失去對主光線的對稱性，造成聚焦缺陷。這些缺陷通常用子午 ...
樣品之間介質折射率(n)與(yu) 物鏡孔徑角的一半(θ/2)的正弦值的乘積決(jue) 定，可表示成：NA=n×sinθ/2。其中n為(wei) 物鏡中透鏡工作介質的折射率（如空氣的折射率是1.0，水的折射率是1.33，油類的折射率則可高達1.56）。θ則是光進出透鏡時一半的Z大角度，或者可以表述為(wei) 是從(cong) 物在光軸上一點到光闌邊緣的光線與(yu) 光軸的夾角。由於(yu) 數值孔徑的定義(yi) 中考慮了折射率的因素，因此一束光在通過平麵由一種介質進入另一種時，數值孔徑仍是一個(ge) 常量。在空氣中，透鏡的孔徑角大小近似等於(yu) 數值孔徑的兩(liang) 倍（在近軸近似的條件下）。數值孔徑是相對於(yu) 物或像上的特定一點而言的，因此其大小也會(hui) 隨著該點的移動而改變。在顯微學領域，如不特加注明， ...
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