位差(表現為(wei) 折射率差)對透明結構成像。數字全息就是這樣一種常用的無標記手段，樣品的數字全息圖可以在焦平麵外采集，然後在後處理中通過數值求解模擬波前傳(chuan) 播過程的衍射積分進行數字聚焦。數字全息已在生物學、診斷學和醫學、微流控和片上實驗室成像(lab on a chip)、三維追蹤、細胞力學、即時檢驗(point of care testing)、環境監測等領域得到了廣泛的国产成人在线观看免费网站。相襯層析(phase contrast tomography，PCT)可以從(cong) 不同方向探測樣品，從(cong) 而測量出樣品的三維折射率分布。多方向探測可通過移動光源、旋轉樣品的等方式獲得樣品不同方向的信息。當前不足：當前基於(yu) 數字全息的PCT ...
和外部之間的折射率差決(jue) 定。更大的折射率差將允許更大的填充因子。LCoS中像素的相位控製優(you) 於(yu) MEMS和相控陣。LCoS相位是模擬的並且與(yu) 施加的電壓成正比，因此在像素之間是均勻的。相比之下，當前的MEMS微反射鏡的相位級是離散的，僅(jin) 限於(yu) 4bits，並表現出一些非線性。對於(yu) 相控陣，相位控製是模擬的和準確的，但由於(yu) 製造不一致，必須對每個(ge) 元件進行單獨表征。參考文獻：Pierre-Alexandre Blanche. Holography, and the future of 3D display[J]. Light: Advanced Manufacturing.DOI：https://doi.org/ ...
層中光的時空折射：界麵引起的頻移效應簡介：當光穿過折射率隨時間快速變化的介質時，光的頻率會(hui) 發生變化。最近報道了透明導電氧化物的顯著頻移效應。這些觀察結果被解釋為(wei) 由於(yu) 折射率的時間變化導致體(ti) 介質中propagation phase的時間變化。這是一種稱為(wei) 時域折射的效應。在這裏，作者展示了由氧化銦錫製成的epsilon-near-zero層中的頻移不僅(jin) 源於(yu) 這種體(ti) 響應，而且還包括由空間邊界條件的時間變化引起的顯著影響。對於(yu) 某些角度，這種邊界效應會(hui) 導致對體(ti) 效應的顯著的、相反的轉變。因此，此過程會(hui) 產(chan) 生可通過角度確定的頻移，從(cong) 而將幅度和相位調製解耦。作者：Justus Bohn, Ting Shan Luk ...
組織內(nei) 。由於(yu) 折射率不均勻引起的隨機光散射，單細胞分辨率的功能成像探測深度通常在1 毫米的量級。即使對於(yu) 厘米級的小鼠大腦，這種穿透深度也將大腦區域的光學成像限製在了淺表層，因此除非采用侵入式手段，否則大部分大腦仍然無法進行高分辨率光學成像。盡管功能磁共振成像和基於(yu) 超聲的方法等宏觀和介觀成像模式可以對深層大腦結構進行成像，但它們(men) 缺乏對理解神經回路至關(guan) 重要的單細胞分辨率和靈敏度。因此，目前選擇在腦部插入微型光學探頭的方式實現細胞級分辨率深層腦成像。目前已經開發了幾種侵入式技術用於(yu) 深層腦結構光學成像，例如上覆腦組織的切除、微型棱鏡植入、微型梯度折射率 (GRIN) 透鏡探頭及其組合。為(wei) 了觀察非常深的大 ...
材料對x光的折射率大約為(wei) 1。因此，當 x 射線穿過材料時主要是振幅的變化，而不是相位的變化，這種變化與(yu) 所遭遇材料的密度成正比。當国产成人在线观看免费网站於(yu) 醫學成像時，由於(yu) 骨骼和軟骨的密度相對於(yu) 軟組織更大，X 射線圖像中骨骼和軟骨的對比度要高於(yu) 軟組織。然而，單個(ge) X 射線圖像是三維空間變化的密度函數投影到二維探測器上。根據 Beer-Lambert定律，圖像中的每個(ge) 點都對應著X 射線沿一條路徑的線積分，從(cong) 根本上是不可逆的。這可以通過使用冗餘(yu) 和非冗餘(yu) 投影的多次測量來克服，從(cong) 而重建成像體(ti) 積。這就是斷層掃描（來源於(yu) 希臘語，切片記錄的意思）的本質。在 CT 中，為(wei) 了形成身體(ti) 的單個(ge) 二維平麵圖像，X 射線源以平行或扇形光束輸 ...
ell提出的折射定律、1647年Cavalieri提出的透鏡製造者方程和1670年Newton提出的成像方程。第一項是科學定律，後兩(liang) 項是工程定律。我們(men) 故意將折射定律而不是反射定律作為(wei) 成像唯一的科學基礎。盡管羅馬人已經知道怎麽(me) 製造反射鏡，也知道入射角等於(yu) 反射角，但是這些理解並不能夠帶領我們(men) 實現多鏡片成像係統的廣泛国产成人在线观看免费网站。理解光是如何在玻璃中折射的，將讓我們(men) 理解透鏡以及它在成像中的決(jue) 定性價(jia) 值（基於(yu) 反射的成像係統也是有的，Newton認為(wei) 基於(yu) 折射無法消除色差，製造出了基於(yu) 反射的成像係統，後續也有其他人基於(yu) 反射原理設計成像係統）。從(cong) 這些開始，成像依托於(yu) 四項基礎技術的進步得到了發展，這四項技術是：光學材料 ...
如，將無源雙折射晶體(ti) 插入腔中[10]，用雙折射增益元件對偏腔線[16]，分割激光增益帶寬[17]，或利用環形腔的雙向運行[9,11]。zui近，在高功率鎖模薄片激光器結構中也研究了涉及獨立腔端鏡的空間分離模概念[18,19]。然而，在這些新的實現中，並不是所有的內(nei) 腔組件都是共享的以便降低常規噪聲抑製。在這篇文章中，我們(men) 提出了一種激光腔多路複用的新方法，通過在表麵插入一個(ge) 具有兩(liang) 個(ge) 獨立角度的單片器件，例如雙棱鏡，使空間分離模式存在。因此，通過在適當的位置安裝雙棱鏡，可以將對單光頻梳操作z優(you) 的空腔適應為(wei) 雙光頻梳空腔。利用這種方法，在80 MHz重複頻率，在脈衝(chong) 小於(yu) 140fs的情況下，我們(men) 從(cong) 單個(ge) 固體(ti) 激 ...
方麵。在階躍折射率光纖中，可以根據輸入光線定義(yi) 數值孔徑，其中在纖芯-包層界麵處可能發生全內(nei) 反射的最大角度：入射光線首先被折射，然後在纖芯-包層界麵發生全內(nei) 反射。 然而，這隻有在入射角不太大的情況下才有效。光纖的數值孔徑 (NA) 是允許的入射光線相對於(yu) 光纖軸的最大角度的正弦值。它可以通過纖芯和包層之間的折射率差來計算，更準確地說，具有以下關(guan) 係：請注意，NA 與(yu) 光纖周圍介質的折射率無關(guan) 。例如，對於(yu) 折射率較高的輸入介質，最大輸入角度會(hui) 更小，但數值孔徑保持不變。上麵給出的等式僅(jin) 適用於(yu) 直纖維。對於(yu) 彎曲光纖，可以使用一個(ge) 近似修正方程，其中還包含彎曲半徑 R 和纖芯半徑：對於(yu) 不具有階躍折射率分布的光纖或其 ...
息光照射光熱折射玻璃而製成的體(ti) 布拉格光柵濾光片，該布拉格光柵對滿足特定角度的單波長光有較高的衍射效率，而且布拉格光柵陷波濾光片為(wei) 反射式濾光片，高衍射效率帶來高反射率；但需要同時滿足波長和角度才能實現較為(wei) 理想的衍射效率；一般国产成人在线观看免费网站於(yu) 低波數拉曼的BNF的衍射效率＞99.9%(或理解為(wei) OD＞3)，對於(yu) 某一單色光的角度相關(guan) 的半峰寬FWHM≈5mrad，波長選擇選擇半峰寬FWHM＜5 cm-1。圖1: 反射式BNF的濾光示意圖圖2：BNF的衍射效率vs光入射角度②Braggrate Pass Filter, BPF（體(ti) 布拉格光柵陷波濾光片）BPF隻是作為(wei) BNF的另一種使用方法，常在拉曼測量係統中用於(yu) 濾除入 ...
微鏡中玻璃的折射率與(yu) 頻率相關(guan) ，這會(hui) 產(chan) 生影響色度效應，從(cong) 而影響脈衝(chong) 形狀，降低激發效率。產(chan) 生越來越短的脈衝(chong) 需要越來越大的頻譜帶寬。例如：一個(ge) 10-fs的高斯脈衝(chong) 將需要大部分的可見光譜。對於(yu) 正常色散，當飛秒激光脈衝(chong) 穿過顯微鏡的玻璃·M 的重要組成部分。為(wei) 了證明色散的影響，我們(men) 考慮具有高斯時間分布的“前向移動”超短脈衝(chong) ，其持續時間為(wei) τ，為(wei) 時間強度分布的半高全寬。時間分布寫(xie) 為(wei) ：其中，形狀因子： 對方程（3）進行傅裏葉變化，得到正頻譜： 方程 (5) 經係統傳(chuan) 播，通過將其乘以譜相位（頻域中的電場相位）的指數，得到：方程（6）中相位可以由泰勒級數展開，從(cong) 而解出每一項的貢獻(原文公式如此)： 方程（ ...
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