径由其直径和焦距决定。但是请注意，镜头可能不是为汇聚光而设计的，而是例如设计用于对远距离目标成像。在这种情况下，应当考虑来自该物体距离的光线，而得到的数值孔径将相减小 - 有时甚至小许多。这表明数值孔径会取决于设计者根据预期用途确定的某些物面的位置。一些透镜用于将准直激光束聚焦到小点。这种透镜的数值孔径取决于它的孔径和焦距，就像上面讨论的准直透镜一样。透镜处的光束半径 wlens 必须足够小以避免遮断或非常大的球面像差。通常，它大约是镜头孔径半径的一半（或者可能稍大），在这种情况下（wlens = D / 4 = NA · f / 2，光束发散角仅为 NA 的一半) 焦点处可实现的光束半径为其 ...
差的20%；焦距和主面位置的不确定性应小于焦距的1%；应选择聚焦元件的口径使其包含整个入射光束，光束截断和衍射损耗占最后测量误差的比重不应大于1%；所有光学元件都不应对光束相对功率密度分布产生明显影响。当将激光束成像于探测器面进行测试时,计算中应包含成像系统的放大倍数。6.5 标定应在开始测量前对仪器进行标定。可通过在一已知距离使用两个正交放置的微米精度线性平移导轨移动位置敏感探测器进行标定。7，测试程序7.1概述测量应该在激光器生产商评估本款激光器所规定的工作条件下进行。在测试过程中，对被测光束的取样应至少大于1000次。探测器的带宽,包括与之相连的放大器及其他电子设备的带宽，应当大于2次测 ...
为简化。对于焦距为f'的薄透镜，薄透镜的成像公式为高斯光束的复曲率半径表达式为如下图所示，由物点0发出的球面波到达透镜左方的曲率半径为R1，通过透镜L的变换，在它右方出射的是曲率半径为R2的会聚球面波。并规定发散球面波的曲率半径为正，会聚球面波的曲率半径为负。下图中设束腰半径为ω01的高斯光束的束腰与透镜的距离为Z1，通过透镜后像方高斯光束的束腰半径为ω02，与透镜距离为Z2，并令R1和R2分别为入射于透镜的波阵面半径和自透镜出射的波阵面半径，那么R1和R2应满足式1，必须注意的是，对于高斯光束，在一般情况下，R1 ≠ Z1，R2 ≠ Z2，只有在远场区域，才有R=Z的关系。由式1、式 ...
相干白光通过焦距为1m的几何相位透镜到达空间光调制器。一个10.1英寸的UHD商用LCD在这里用作空间光调制器使用Xilinx Kintex UltraScale (XCKU115- FLVA1517-2-E)作为全息视频处理器。使用DisplayPort 1.2和 Xilinx DisplayPort intellectual property(IP)。使用两个DDR4存储器模组和Xilinx memory interface generator IP。DDR4 memory interface使用300MHz时钟，所有其它数据处理单元使用150MHz时钟。全息视频处理器在FPGA芯片上使用 ...
制。b、一个焦距8mm的非球面镜片(A240TM-A,Thorlabs)将激光二极管的光束准直输出。c、焦距40mm平凸透镜(LA1422-A,Thorlabs)对光束聚焦后穿过直径10微米的针孔(P10C,Thorlabs)。d、由焦距75mm的消色差透镜(AC254-075-A, Thorlabs)对光束准直。e、光束由一对galvanometric mirrors(Saturn 5B 56S, Pangolin Laser Systems)做x-y扫描。f、聚焦用显微镜物镜(HCXPLAPO 100x/1.4-0.7 oil CS, Leica Microsystems)。g、三维压电平 ...
为g是镜头的焦距。zui终相机接收到的强度为表示光场u在距离为d的空间中自由传播。(3)网络的损失函数为γ=1/2，ε是一个用于避免在0附近不可微的小常数。为了确保DOE能被加工出来，在训练的过程中将面型的高度值的范围z大化，并对面型增加一个额外的平滑项以防止生成的表面轮廓包含了许多不连续的点。具体表现为增加一个损失函数D是Laplacian filter,ν = 109是权重参数。参考文献：Metzler, C., Ikoma, H., Peng, Y., Wetzstein, G., Deep Optics for Single-shot High-dynamic-range Imagin ...
长12mm，焦距20mm)，狭缝(宽10um)，4F系统(焦距100mm,f/#=2)，衍射光栅(透射式，300 groves/mm)，相机(Lumenera, Lt16059H, 7.4um)组成，光路图见图2。(2)图像重建单个波长场景的重建可以通过迭代求解优化问题得到：其中是对图像进行稀疏化的变换函数，是范数，而 是对正则化项进行加权的超参数。实验结果：(1)平面物体的高光谱成像平面物体在横向上光谱连续变化，照明光源如(a),(b)为采集到的原始图像，(c)\(d)为重建图像。(2) 三维物体高光谱体积成像(a)为ground-truth, (b)为三维重建图。(3) 分辨率测试对10u ...
这个系统使用焦距为f的透镜将输入的二维物体o(x,y)在探测器上形成输出图像i(x,y)。这个物体可以是自发光的，也可以是被外部光源照射的。图2展示的是物体被外部光源照射。光瞳函数P(u,v)表示光学系统对物体施加的变换。光瞳函数最简单的形式是具有有限尺寸的通光孔径，然而，更复杂的结构也是可能的。为了分析图2的系统，我们需要注意探测器上波前的加权叠加是成像的本质。自发光或被照明的物体上的不同空间位置光谱信息被波前所携带。光源的物理性质和物体决定了这些信息是如何被波前编码并在探测器上进行换能转换。如果物理过程中生成的两个波前是相关的，那么这两个波前可以相干的叠加，即振幅和相位都叠加。如果这个过程 ...
ax与物镜的焦距和所需的FOV有关。再一次，利用傍轴近似，得到：正如预期的那样，管透镜的孔径由物镜的 FOV、焦距和 NA 决定：无限远校正的物镜的焦距可以通过透镜的放大倍数和制造商规定的套筒透镜的焦距来确定（见第6节）。对于我们选择的UIS系列蔡司透镜（Zeiss, Thornwood, New York, USA），套筒镜头的焦距为，所以物镜的焦距为 式 (21) 和 (22) 可用于根据所需 FOV 和可从物镜获得的参数（即放大倍率和 NA）确定套筒透镜所需的孔径：只要已知制造商规定的套筒透镜的焦距。虽然方程 (23) 作为选择 Tube Lens 孔径的快速经验法则， ...
eri将透镜焦距、透镜的面曲率半径和折射率联系起来，推导出我们现在的透镜制造者方程。最终，约1670年，Newton推导出了成像方程，这是光学设计的里程碑，它将透镜焦距、物距和像距给联系了起来。1662年Neri的书的英译版影响了英国的玻璃工人GeorgeRavenscroft，他决定将铅加入玻璃的化学成分中，这对光学玻璃产生了重大的影响。1674年，Ravenscroft申请了制造火石玻璃的专利。1733年，天文爱好者Hall使用色散特性不同的火石玻璃和冕牌玻璃来校正色差。有些年头以后，1809年，Fraunhofer在一个巴伐利亚的玻璃熔炼车间做玻璃材料成分的实验。他不仅生产出了高质量的消 ...
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