(Db) 与主光线与光轴的最大位移之和：由于我们上面计算的空间分辨率只有在物镜的后背孔径被完全填充时才能实现，我们假设 Db等于后背孔径的直径。在傍轴近似下，物镜后背孔径（Ao）的直径为：θmax与物镜的焦距和所需的FOV有关。再一次，利用傍轴近似，得到：正如预期的那样，管透镜的孔径由物镜的 FOV、焦距和 NA 决定：无限远校正的物镜的焦距可以通过透镜的放大倍数和制造商规定的套筒透镜的焦距来确定（见第6节）。对于我们选择的UIS系列蔡司透镜（Zeiss, Thornwood, New York, USA），套筒镜头的焦距为，所以物镜的焦距为 式 (21) 和 (22) 可用 ...
不同视场角的主光线在焦平面上平行。与像方远心对应的是物方远心，两个系统的串联组合构成双远心。当扫描镜头被称为远心时，通常意味着镜头不仅满足 F-θ 条件，而且光阑被放置在扫描设备上，以确保远心性。为了构建双远心中继系统，第一个中继透镜放置在扫描镜之后一个焦距处，第二个中继透镜放置在物镜后背孔径之前一个焦距处，中继透镜之间的距离为二者的焦距之和。请注意，远心区域位于镜头之间，而其他双远心系统则在中继系统的任一侧都是远心的。由于中继透镜的位置，这种配置被称为 4f 中继系统。它们的焦距之间的任何差异都会导致一定的放大倍数。DOI：https://doi.org/10.1364/AOP.7.0002 ...
用二种色光的主光线与高斯像面的交点高度之差来度量，以符号 δy'ch衣示,若对F光和C光考虑色差，有倍率色差的存在，使物体像的边缘呈现颜色，影响像的清晰度。所以,具有一定大小视场光学系统,必须校正倍率色差。为计算倍率色差值,需要对要校正色差的二种色光计算主光线的光路,然后求出它们与高斯像面的交点高度 y'F和y'C,再按上述公式求得。物镜的倍率色差很小或几近为零。这是因为物镜的位置色差已经校正，倍率色差也 随之校正之故。另外,倍率色差显然与光阑位置有关，因光阑与物镜重合，倍率色差也不会产生。例如，单个薄透镜不可能校正位置色差，当光阑与之重合时倍率色差为零;而当光阑位置移 ...
结果,包括沿主光线的细光束像散计算结果，已经能够正确地画出各种像差曲线和对像差校正状况作出全面评价。90年代至今，随着集成电路技术的突飞猛进，,计算机硬件条件发展非常迅速，因此现代光学设计软件已不再局限于几何像差和简单的少量波像差,而是通过密集取样光线追迹来评价光学系统的质量,包括几何像差、波面、光学传递西数在内的各种评价指标都可以迅速获得。无论使用什么样的光学设计软件，在设计光学系统时,要得到像差获得最佳校正的良好设计结果，都必须对系统的结构参数反复修改。光学自动设计软件的国产成人在线观看免费网站只是加快了这一修改进程，但不可能跨越它。同时，软件作为一种工具是要由人来使用的，自动设计过程中人的干预仍然不可避免， ...
向光阑，以使主光线的偏角或ip角尽量小，以減少轴外像差。反之,背向光阑的面只能有较小的相对孔径。三、像差不可能校正到理想程度，Z后的像差应有合理的匹配。这主要是指：轴上点像差与各个视场的轴外像差要尽可能一致，以便能在轴向离焦时使像质同时有所改善；轴上点或近轴点的像差与轴外点的像差不要有太大的差别，使整个视场内的像质比较均匀，至少应使0.7视场范圃内的像质比较均匀。为确保0.7视场内有较好的质量，必要时宁愿放弃全视场的像质，让它有更大的像差。因为在 0.7视场以外以非成像的主要区域,当画幅为矩形时（如照相底片），此区域仅是像面一角，其像质的相对重要性可以较低些。四、挑选对像差变化灵敏、像差贡献较 ...
心光路，像方主光线与光轴平行。如果系统校正了场曲，就可在很大程度上实现轴上、轴外像质一致，使像点精确定位，而且提高了边缘视场的分辨率与照度的均匀性。相关文献：《几何光学 像差 光学设计》（第三版）——李晓彤 岑兆丰更多详情请联系昊量光电/欢迎直接联系昊量光电关于昊量光电：上海昊量光电设备有限国产黄色在线观看是光电国产欧美在线专业代理商，国产欧美在线包括各类激光器、光电调制器、光学测量设备、光学元件等，涉及国产成人在线观看免费网站涵盖了材料加工、光通讯、生物医疗、科学研究、国防、量子光学、生物显微、物联传感、激光制造等；可为客户提供完整的设备安装，培训，硬件开发，软件开发，系统集成等服务。您可以通过我们昊量光电的官方网站www.auniont ...
该点(相当于主光线)的波像差为零，因此各条光线的光程与主光线的光程之差即为各光线的波像差。对给定光学系统，光线由物面坐标y和瞳面坐标所确定。不同的光线波像差不同,故波像差一定是这些坐标的函数。因坐标为的光线与坐标为的光线具有完全相同的光路,故必有据此，波像差表达式中，只可能包含偶次元：再由于光束对子午平面对称,坐标的奇次项不可能在表达式中出现;再考感到轴上点波像差只是入瞳半径的函数，因此和项只能以的形式出现。故有由于参考球面在出瞳中心与实际波面相切，即的主光线的波像差为零，故上式中不存在常数项和单独的元。上式中,和分别是轴向离焦和垂轴离焦项，是由于参考点不在高斯像点而产生的。以为系数的五项,对 ...
于光轴出射的主光线满足正弦条件，恰好就是保证（16-28）式成立的必要条件。傅里叶变换透镜要求全视场内的像质达到衍射极限，即波像差＜(1/4-1/10) 。若以输入面为孔阑，则校正物面像差等价于校正频谱面像差，校正光阑像差等价于校正输入面像差。由像差理论可知，物面畸变与光阑彗差间应满足下列关系：据此，傅里叶变换透镜为满足式1，当主光线满足正弦条件的时候，必存在物面畸变。当满足无畸变的共线成像关系时，常规光学系统主面是平面，谱面上无畸变的理想像高，而傅里叶变换透镜要求像高，相当于主面是一个以焦点为中心的球面。傅里叶变换透镜的畸变为因此，以常规光学系统作为傅氏变换透镜时，Z大谱面范围由谱点位置的非 ...
取边缘光线和主光线，任何第三条近轴光线都可以写成这两者的线性组合。类似地，在一个变形系统中，由下列两式我们也可以证明只有两条线性无关的近轴光线。为了证明这一点，假设我们有两条已知的近轴斜射线，它们在面j上的分量分别为和这两条光线线穿过系统的路径由上两式完全确定。假设我们还有第三条未知的近轴光线，我们将其在面j上的相关分量表示为假设我们可以把第三个未知近轴光线的分量写成两个已知近轴光线分量的组合，形式如下其中是曲面j上的比例常数，我们可以通过解这些方程得到它们的值。如果我们能证明与曲面数j无关，并且在整个变形系统中都是常数，那么我们就知道对于这第三条未知的近轴光线，它的分量总是可以表示为两条已知 ...
也可以把近轴主光线作为停留在子午线平面上的光线，这样RSOS光线追迹就可以简化为子午线平面上的光线追迹。但对于变形系统，一般情况下，如果近轴边缘光线不停留在任何一个对称平面上，它将是一条斜光线，其通过系统的过程将不局限在任何一个平面上。类似地，近轴主光线通常是斜光线，除非物体点停留在其中一个对称平面上。由于这些复杂性，我们不能将变形近轴光线追踪简化为单个子午线平面内的光线追踪。相反，我们需要跟踪一个倾斜的近轴边缘光线和一个倾斜的近轴主光线，以便完全指定近轴变形系统。在实际国产成人在线观看免费网站中，用两条斜近轴光线来完整地描述近轴变形系统是不方便的。因此，我们需要更进一步。从之前讨论中，我们知道，对于斜近轴边缘光 ...
或 投递简历至: hr@auniontech.com
